Гидравлика. Евдокимов Л.И. - 42 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГЛТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

42
2
0
8
r
L
p
V
µ
∆
=
отсюда
V
r
L
p
2
0
8
µ
=∆
.
Разделим левую и правую часть уравнения на
ρ
g
-
V
rg
L
h
g
pp
g
p
L
2
0
21
8
ρ
µ
==
ρ
−
=
ρ
∆
и заменим радиус
r
0
на диаметр трубы, получаем:
V
dg
L
h
L
2
32
ρ
µ
=
. (32)
Величину h
L
можно выразить через расход. Поскольку V = Q/w, а
w
=
π
d
2
/4, то
Q
dg
L
h
L
4
128
ρπ
µ
=
.
(33)
Из полученных соотношений для h
L
вытекают следующие важные для
практики выводы.
1. При ламинарном режиме движения жидкости в трубе потери
напора по длине пропорциональны средней скорости и расходу.
2. При фиксированном расходе на потерю напора оказывает
весьма большое влияние диаметр трубы. Например, - если диаметр умень-
шить в 2 раза, то потери напора увеличатся в 16 раз.
Ламинарное движение жидкости в кольцевом зазоре
Изучение ламинарного движения в кольцевом зазоре представляет
большой практический интерес в связи с необходимостью определения уте-
чек рабочей жидкости через зазоры в плунжерных парах объёмных насосов, в
распределителях золотникового типа и т.п., используемых в гидроприводе.
Ввиду малых размеров зазоров и относительно большой вязкости рабочей
жидкости, утечки происходят при ламинарном режиме. Таким образом, нам
предстоит получить формулу для определения расхода жидкости через коль-
цевой зазор, образованный соосными цилиндрами, при малой величине зазо-
ра и ламинарном режиме движения жидкости (рис. 30а).
Так как величина зазора
δ
<< d, то движение жидкости в кольцевом
зазоре можно уподобить ее движению в плоской щели высотой
δ
. Элемент
такой щели в увеличенном масштабе изображен в правой части рисунка (см.
рис.30б). Выделим в кольцевом зазоре объём жидкости в виде параллелепи-
педа, ширина которого равна единице. Обозначим половину высоты парал-
лелепипеда за y,
давление на торцах р
1
и р
2
. На выделенный объём действуют
силы: с левой стороны сила p
1
2y; с правой – p
2
2y; касательная сила
τ
2L.
Движение жидкости равномерное, ламинарное, поэтому:

Страницы