Составители:
Рубрика:
)90sin(
/
1
o
+ψ+ω
ω
==
u
m
t
C
U
d
t
du
Ci
)sin(
im
tI ψ+
ω
=
.
Анализ полученного выражения:
а)
C
U
I
m
m
ω
=
1
или действующее значение тока
C
X
U
I = . (3.17)
Выражение
СX
C
ω=1 , стоящее в знаменателе – это реактивное
емкостное сопротивление цепи. Оно возникает как реакция электрического
поля цепи на процесс изменения запаса энергии в нем и не сопровождается
тепловыми явлениями. Величина, обратная емкостному сопротивлению,
называется емкостной проводимостью
C
CX
b
C
C
ω=
ω
==
1
11
. (3.18)
Тогда формула для тока в емкости получает вид
CC
bUXUI
=
=
. (3.19)
Это закон Ома для цепи синусоидального тока с емкостью.
б) Начальная фаза тока ψ
i
= ψ
u
+ 90°, т.е. в цепи с емкостью ток
опережает приложенное напряжение по фазе на 90°. При этом в соответствии
с формулой (3.8) ϕ = ψ
u
– ψ
i
= – 90°.
Результаты исследования простейших цепей синусоидального тока
представлены в табл.3.1. Там же показаны их векторные диаграммы, а на
рис.3.7 даны осциллограммы токов и напряжений для цепей с R , L и С.
3.9. Зависимость активного, индуктивного и емкостного
сопротивлений от частоты
Эти зависимости представлены в виде графика на рис.3.8.
Активное сопротивление R в при низких частотах практически не зависит
от частоты и остается неизменной величиной, но индуктивное и емкостное
сопротивления цепи синусоидального тока в принципе зависят от частоты
приложенного напряжения.
Индуктивное сопротивление X
L
=ωL изменяется прямо пропорционально
частоте. При частоте ω →0, X
L
→0, что подтверждает положение о том, что
индуктивность в цепи постоянного тока не обладает сопротивлением
∗
.
Емкостное сопротивление
CX
C
ω
=
1 изменяется обратно
пропорционально частоте : при ω →0 емкостное сопротивление X
C
→∞, что
соответствует отсутствию тока в емкости в цепи постоянного тока
(п. 2.1 главы 2).
Т а б л и ц а 3.1
∗
Частота ω = 0 имеет место в цепи постоянного тока.
40
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
