Физические основы механики. Евстифеев В.В - 199 стр.

      v 2
или         gh  P  const – уравнение Бернулли,                       (11)
       2
    v 2                                    m
где      – гидродинамическое давление,       – плотность жидко-
      2                                     V
сти; gh – гидростатическое давление; P – внешнее давление.
   Из уравнения (11) следует, что при стационарном движении жид-
кости сумма гидродинамического, гидростатического и внешнего
давлений постоянна.
                           Используя уравнение Бернулли, найдем
         P1
                        скорость истечения жидкости из узкого от-
      v1
                        верстия (рис. 92). Если сосуд широкий, а
               h        отверстие мало v1  v2  , то уравнение
               P2       Бернулли представится в виде
h1
                      v2                           v2 2
                                    gh1  P1            gh2  P2 ,   (12)
                 h2                                 2
                              где P1  P2  Pa – атмосферное давление.
       Рис. 92
     Из уравнения (12)
                       v2     2 gh1  h2     2 gh ,                  (13)
где h  h1  h2 .
   Формула (13) – формула Торричелли. Она показывает, что при ис-
течении из узкого отверстия жидкость приобретает такую скорость,
какую получило бы тело, свободно падая с высоты h. Поэтому если
изогнуть трубку, присоединенную к узкому отверстию, и направить
струю вертикально вверх, то она в наивысшей своей точке достигнет
уровня жидкости в сосуде.

     9.3. Движение вязкой жидкости
   Как известно, реальные жидкости обладают вязкостью. Поэтому в
таких жидкостях при перемещении одних слоев относительно других
возникают силы трения. Со стороны слоя, движущегося быстро, на
слой, движущийся медленно, действует ускоряющая сила и, наобо-


                                      194