Физические основы механики. Евстифеев В.В - 205 стр.

  Если шар движется с постоянной скоростью v , то результирую-
щая всех сил, действующих на шар, равна нулю.
                        mg  Fa  Fс  0                    (3)
      4 3                                 2 g   2
или     r g    6vr , откуда v             r .       (4)
      3                                   9    
   Измерив скорость установившегося движения v , по формуле (4)
можно определить динамическую вязкость жидкости.
   При стационарном обтекании шара идеальной жидкостью линии
тока совершенно симметричны по отношению к направлению тече-
ния (рис. 95). Скорости частиц жидкости в соответствующих точках
                            (например, точки A и B) равны между
      A            B        собой. Согласно уравнению Бернулли
                            давления в потоке перед и за шаром бу-
                            дут одинаковы. Это значит, что давле-
                            ние на переднюю поверхность шара
          Рис. 95           уравновешивается давлением на его
                            заднюю поверхность. Вследствие этого
лобовое сопротивление будет равно нулю. Этот неожиданный вывод
получил название парадокса Д’Аламбера. Он указывает на то, что
при определении лобового сопротивления, испытываемого телом при
его равномерном движении в жидкости, последнюю нельзя рассмат-
ривать как идеальную.

  9.5. Число Рейнольдса
   При движении тел в жидкости с большими скоростями возникают
вихри. В этом случае сила сопротивления (лобовое сопротивление)
пропорциональна квадрату скорости и площади проекции твердого
тела на плоскость, перпендикулярную к направлению движения
                                      v 2
                            Fc  cx        S,                  (1)
                                       2
где  – плотность жидкости; v – скорость тела; cx – коэффициент
лобового сопротивления, зависящий от формы тела.




                                   200