Физические основы механики. Евстифеев В.В - 206 стр.

   Коэффициент лобового сопротивления c x является некоторой
функцией динамической вязкости  , плотности  , скорости v и ли-
нейных размеров тела a:
                          cx  f Re ,                       (2)
           av
где Re        – число Рейнольдса.
            
                   
  Отношение        называется кинематической вязкостью.
                   
  Принимая во внимание это отношение, число Рейнольдса можно
выразить формулой
                                     av
                             Re        .                      (3)
                                      
   Для двух тел, движущихся с одинаковой скоростью, лобовые со-
противления равны, если числа Рейнольдса будут одинаковы.

  9.6. Турбулентность и явление отрыва
  течения. Подъемная сила крыла
   В случае больших скоростей (больших чисел Рейнольдса) преоб-
ладающую роль играют силы, обусловленные разностью давлений в
направлении движения, а силы вязкости жидкости не играют суще-
ственной роли вдали от поверхности обтекаемого тела.
   Совершенно иначе обстоит дело вблизи поверхности. Из-за сил
вязкости происходит прилипание жидкости к поверхности твердого
тела, вследствие чего скорость частиц жидкости будет малой. Вблизи
поверхности создается пограничный слой с большим градиентом
скорости, которая меняется в направлении, перпендикулярном к это-
му слою. Поэтому движение жидкости в пограничном слое является
вихревым. Толщина слоя зависит не только от свойств жидкости, но
и от формы поверхности обтекаемого тела. Причем она не остается
постоянной на поверхности тела, а возрастает в направлении потока
от передней части тела к задней. На задней части пограничный слой
может отрываться от поверхности. Отрыв пограничного слоя приво-
дит к качественным изменениям всей картины обтекания тела.


                                201