Физические основы механики. Евстифеев В.В - 254 стр.

  Интенсивность                     результирующей                   волны   минимальна
I     I1        I2    , когда
                        2

                   2                                                   
                   r  2n  1; n  0; 1; 2;  или r  2n  1 .          (7)
                                                                       2
   Формула (7) выражает условие интерференционного минимума.
   В общем случае, когда направления колебаний не совпадают, ин-
тенсивность результирующей волны равна
                   I  I 1  I 2  2 I 1I 2 cos  cos  ,   (8)
                                                                                     
                                               где  – угол между векторами k1
       y                                            
                     s0                        и k 2 . Для получения формулы (8)
                                               рассмотрим сложение двух попереч-
      s01           s02                        ных колебаний одинаковой частоты с
                                             амплитудами s01 и s02 , которые
                    k1                                                               
                                      x
                                               распространяются в направлениях k1
                                                 
                 k2                            и k 2 соответственно (рис. 121). Ам-
             Рис. 121                          плитуда результирующего колебания
                                               может быть представлена в виде
                                          s0 2  s0 x 2  s0 y 2 ,                  (9)
где                                  s0 x  s02x  s02 sin  ;                     (9а)
   Для определения y-компоненты амплитуды результирующего ко-
лебания s 0 y воспользуемся формулой (3)

                   s0 y 2  s012  s022 cos2   2s01s02 cos   cos  .          (9б)
   После подстановки (9а) и (9б) в (9) получаем выражение, анало-
гичное (8)
                        s0 2  s012  s022  2s01s02 cos   cos  .              (10)
   Под дифракцией понимается круг явлений, наблюдаемых при рас-
пространении волн в неоднородных средах, например, огибание вол-
ной препятствия. При этом на опыте наблюдается распространение
волны в области "геометрической тени".


                                                 249