Физические основы механики. Евстифеев В.В - 257 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

Чем выше ч
астота колебания нижне
действием периодической силы
го конца шнура (рис. 123) под
F
, те
бо
м короче длина волны и тем
льше узлов и пучностей укладывается на длине шнура
,...3,2,1;
N
N
l
2
Рис. 123
Известно, что упругая волна переносит энергию. Однако стоячие
волны энергию не переносят. Энергия остается постоянной для каж-
дой точки пространства, переходя только из одного вида в другой
(кинетическая переходит в потенциальную и обратно).
Между упругими колебаниями твердого тела и стоячими волнами
в этом теле не существует различия. Колебания упругих тел пред-
ставляют со
бой стоячие волны. Действительно, продифференцировав
уравнение стоячей волны (2) п нате и времени, найдем закон,
по
о коорди
которому изменяется деформация твердого тела
dx
ds
и ско-
рость колеблющейся частицы твердого тела
dt
ds
s
:
txs
cos
2
sin
2
2
0
. (6)
txss
sin
2
cos2
0
. (7)
252
   Чем выше частота колебания нижнего конца шнура (рис. 123) под
                               
действием периодической силы F , тем короче длина волны и тем
больше узлов и пучностей укладывается на длине шнура
      N
l       ; N  1, 2, 3,...
       2




                                       Рис. 123

   Известно, что упругая волна переносит энергию. Однако стоячие
волны энергию не переносят. Энергия остается постоянной для каж-
дой точки пространства, переходя только из одного вида в другой
(кинетическая переходит в потенциальную и обратно).
   Между упругими колебаниями твердого тела и стоячими волнами
в этом теле не существует различия. Колебания упругих тел пред-
ставляют собой стоячие волны. Действительно, продифференцировав
уравнение стоячей волны (2) по координате и времени, найдем закон,
                                                                      ds
по которому изменяется деформация твердого тела                        и ско-
                                                                      dx
                                                               ds
рость колеблющейся частицы твердого тела s                      :
                                                               dt
                                  2     2 
                           2s0    sin   x  cos   t .                 (6)
                                         

                                          2 
                        s    2s0  cos   x  sin   t .                (7)
                                           



                                         252

Страницы