Физические основы механики. Евстифеев В.В - 259 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

1
s, соответственно длина уменьшится на это расстоя-
будет равна
couT волны
ние и
1110
coscoscos
uVTuTVTuT . (2)
Так как приемник движется к источнику со скоростью
2
cos
v , то
волна идет мимо приемника со скоростью
cos
2
vV , и единицу
времени он зарегистрирует число ко
в
лебаний, равное
1
0
1
22
cos1
cos
V
u
V
uVT
. (3)
Формула (3) определяет частоту регистрируемых приемником ко-
лебаний при относ
2
итель
ном движении источника и приемника.
Рассмотрим ряд случаев, при которых регистрируются
ьно ср
cos1
cos
1
cos
v
vVvV
колебания.
I слу
чай: приемник и источник покоятся относител еды
(
0;0 uv ):
0
. (4)
В этом случае частота колебаний восприняты
х приемником,
равна частоте колебаний источника
,
0
.
II случай: приемник движется относительно среды со ско-
ростью
v
, а источник неподвижен ( 0
u ).
cos1
v
,
20
V
(5)
ет. . частота колебаний
0
, если
2
0
2
(приемник и источ-
ник сближаются), и , если
2
(приемник и источник
0
носительно среды со ско-
ро
2
уд
аляются друг от друга).
III случай: источник движется от
стью
u, а приемник неподвижен ( v = 0).
1
0
cos
uV
V
, (6)
254
uT cos1 , соответственно длина волны уменьшится на это расстоя-
ние и будет равна
           0  uT cos 1  VT  uT cos 1  T V  u cos 1  .    (2)
   Так как приемник движется к источнику со скоростью v cos  2 , то
волна идет мимо приемника со скоростью V  v cos  2 , и в единицу
времени он зарегистрирует число колебаний, равное
                                                       v
                                                    1   cos  2
         V  v cos  2   1 V  v cos  2               V
                                      0                    .    (3)
                        T V  u cos 1                u
                                                    1  cos 1
                                                       V
    Формула (3) определяет частоту регистрируемых приемником ко-
лебаний при относительном движении источника и приемника.
    Рассмотрим ряд случаев, при которых регистрируются колебания.
    I случай: приемник и источник покоятся относительно среды
( v  0; u  0 ):
                                      0 .                          (4)
   В этом случае частота колебаний  , воспринятых приемником,
равна частоте колебаний источника 0 .
   II случай: приемник движется относительно среды со ско-
ростью v , а источник неподвижен ( u  0 ).
                                 v        
                         0 1  cos  2  ,                        (5)
                                 V        
                                                    
т. е. частота колебаний   0 , если 0   2        (приемник и источ-
                                                    2
                                         
ник сближаются), и   0 , если             2   (приемник и источник
                                         2
удаляются друг от друга).
   III случай: источник движется относительно среды со ско-
ростью u, а приемник неподвижен ( v = 0).
                                         V
                             0               ,                     (6)
                                    V  u cos1



                                      254

Страницы