Физические основы механики. Евстифеев В.В - 260 стр.

т. е. частота регистрируемых приемником колебаний   0 , если
                                                 
0  1      (взаимное сближение), и   0 , если  1   (взаим-
           2                                      2
ное удаление).
                                                                 
  Из формул (5) и (6) следует, что при  2                 и 1  изменения
                                                          2       2
частоты не наблюдается.

  10.17. Звуковые волны
   Продольные волны, распространяющиеся в жидкостях и газах, как
впрочем, и в твердых телах, называются акустическими волнами или
звуком. Колебания, переносимые этими волнами, являются следст-
вием деформаций сжатия и растяжения. Рассмотрим распростране-
ние таких колебаний в газе.
   Сила, ускоряющая элемент газа массой dm в направлении рас-
пространения звуковой волны x, определяется перепадом давления
газа на малом участке dx:
                          2s
                    dm            p( x  dx, t )  p( x, t ) S ,   (1)
                         t 2
где s – смещение элемента; S – его сечение.
   Чтобы из формулы (1) получить волновое уравнение, необходимо
знать материальное уравнение среды, устанавливающее зависимость
давления от плотности среды: p  p . При малых возмущениях, ко-
гда p  p  p0  p0 ( p0 – равновесное давление), имеем
                             dp 
                      p       c 2 ,                          (2)
                             d   0
где введено обозначение
                                        dp 
                                  c    .                            (3)
                                        d  0
  С одной стороны, относительная деформация равна




                                        255