Физика и биофизика. Филимонова З.А. - 41 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВолГМУ | Волгоград

Составители: 

Рубрика: 

41
Доплеровский сдвиг частоты
ν
υ
υ
ν
Д
=
2
0
,
где
υ
0
– скорость движущегося тела;
υ
– cкорость волны (ультразвука). Формула
получена в предположении
υ
υ
>>
0
.
Связь интенсивности звука и звукового давления для плоской волны
(
)
Ip=
2
2
ρυ
,
где
ρ
– плотность среды, в которой распространяется звук;
υ
– его скорость.
Бел (Б) – в общем случае единица логарифмической относительной величины
(логарифма отношения двух одноименных физических величин). Так, например,
()
LII
Б
= lg
0
,
0
10 II
Б
L
= ,
где L
Б
– выраженный в белах уровень интенсивности I звука относительно I
0
,
принятого за начальный уровень шкалы, или в децибелах (дБ)
(
)
LII
дБ
= 10
0
lg ,
0
10/
10 II
дБ
L
= .
Из этого следует
0
2
0
2
0
lg2lglg ppppII == .
Считают, что шкалы громкости (Е) и интенсивности звука (L) совпадают на частоте 1
кГц:
(
)
EL II
ББ
=
=
lg
0
или в фонах
(
)
EL II
ФдБ
=
=
10
0
lg .
Соответствие между интенсивностью и громкостью звука на разных частотах можно
найти по кривым равной громкости (см.учебники).
Электромагнитные колебания и волны
Период элетромагнитных колебаний в колебательном контуре
LCT
π
2=
,
где C – емкость конденсатора и L - индуктивность катушки, образующих
колебательный контур.
Коэффициент затухания
L
R
2
=
β
,
где R – активное (омическое сопротивление колебательного контура).
Добротность колебательного контура
C
L
R
Q
1
=
Соотношение между частотой колебаний и длиной волны
υ
λ
=
,
где ν – частота, υ - скорость волны в данной среде.
Показатель преломления среды 
                                              41


Доплеровский сдвиг частоты
                                               2υ 0
                                        νД =          ν,
                                                υ
где υ0 – скорость движущегося тела; υ – cкорость волны (ультразвука). Формула
получена в предположении υ >> υ 0 .
Связь интенсивности звука и звукового давления для плоской волны
                                    I = p 2 ( 2 ρυ ) ,
где ρ – плотность среды, в которой распространяется звук; υ – его скорость.
Бел (Б) – в общем случае единица логарифмической относительной величины
(логарифма отношения двух одноименных физических величин). Так, например,
                   LБ = lg( I I 0 ) ,                            I = 10 LБ I 0 ,
где LБ – выраженный в белах уровень интенсивности I звука относительно I0,
принятого за начальный уровень шкалы, или в децибелах (дБ)
                     LдБ = 10 lg( I I 0 ) ,                I = 10 LдБ / 10 I 0 .
Из этого следует
                           lg I I 0 = lg p 2 p02 = 2 lg p p0 .
Считают, что шкалы громкости (Е) и интенсивности звука (L) совпадают на частоте 1
кГц:
                                 EБ = LБ = lg( I I 0 )
или в фонах
                              EФ = LдБ = 10 lg( I I 0 ) .
Соответствие между интенсивностью и громкостью звука на разных частотах можно
найти по кривым равной громкости (см.учебники).
                      Электромагнитные колебания и волны
Период элетромагнитных колебаний в колебательном контуре
                             T = 2π LC ,
где C – емкость конденсатора и L - индуктивность катушки, образующих
колебательный контур.
Коэффициент затухания
                                               R
                                         β=       ,
                                               2L
где R – активное (омическое сопротивление колебательного контура).
Добротность колебательного контура
                                               1 L
                                        Q=
                                               R C
Соотношение между частотой колебаний и длиной волны
                                               υ
                                          λ=     ,
                                               ν
где ν – частота, υ - скорость волны в данной среде.
Показатель преломления среды

Страницы