ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
41
Доплеровский сдвиг частоты
ν
υ
υ
ν
Д
=
2
0
,
где
υ
0
– скорость движущегося тела;
υ
– cкорость волны (ультразвука). Формула
получена в предположении
υ
υ
>>
0
.
Связь интенсивности звука и звукового давления для плоской волны
(
)
Ip=
2
2
ρυ
,
где
ρ
– плотность среды, в которой распространяется звук;
υ
– его скорость.
Бел (Б) – в общем случае единица логарифмической относительной величины
(логарифма отношения двух одноименных физических величин). Так, например,
()
LII
Б
= lg
0
,
0
10 II
Б
L
= ,
где L
Б
– выраженный в белах уровень интенсивности I звука относительно I
0
,
принятого за начальный уровень шкалы, или в децибелах (дБ)
(
)
LII
дБ
= 10
0
lg ,
0
10/
10 II
дБ
L
= .
Из этого следует
0
2
0
2
0
lg2lglg ppppII == .
Считают, что шкалы громкости (Е) и интенсивности звука (L) совпадают на частоте 1
кГц:
(
)
EL II
ББ
=
=
lg
0
или в фонах
(
)
EL II
ФдБ
=
=
10
0
lg .
Соответствие между интенсивностью и громкостью звука на разных частотах можно
найти по кривым равной громкости (см.учебники).
Электромагнитные колебания и волны
Период элетромагнитных колебаний в колебательном контуре
LCT
π
2=
,
где C – емкость конденсатора и L - индуктивность катушки, образующих
колебательный контур.
Коэффициент затухания
L
R
2
=
β
,
где R – активное (омическое сопротивление колебательного контура).
Добротность колебательного контура
C
L
R
Q
1
=
Соотношение между частотой колебаний и длиной волны
ν
υ
λ
=
,
где ν – частота, υ - скорость волны в данной среде.
Показатель преломления среды
41 Доплеровский сдвиг частоты 2υ 0 νД = ν, υ где υ0 – скорость движущегося тела; υ – cкорость волны (ультразвука). Формула получена в предположении υ >> υ 0 . Связь интенсивности звука и звукового давления для плоской волны I = p 2 ( 2 ρυ ) , где ρ – плотность среды, в которой распространяется звук; υ – его скорость. Бел (Б) – в общем случае единица логарифмической относительной величины (логарифма отношения двух одноименных физических величин). Так, например, LБ = lg( I I 0 ) , I = 10 LБ I 0 , где LБ – выраженный в белах уровень интенсивности I звука относительно I0, принятого за начальный уровень шкалы, или в децибелах (дБ) LдБ = 10 lg( I I 0 ) , I = 10 LдБ / 10 I 0 . Из этого следует lg I I 0 = lg p 2 p02 = 2 lg p p0 . Считают, что шкалы громкости (Е) и интенсивности звука (L) совпадают на частоте 1 кГц: EБ = LБ = lg( I I 0 ) или в фонах EФ = LдБ = 10 lg( I I 0 ) . Соответствие между интенсивностью и громкостью звука на разных частотах можно найти по кривым равной громкости (см.учебники). Электромагнитные колебания и волны Период элетромагнитных колебаний в колебательном контуре T = 2π LC , где C – емкость конденсатора и L - индуктивность катушки, образующих колебательный контур. Коэффициент затухания R β= , 2L где R – активное (омическое сопротивление колебательного контура). Добротность колебательного контура 1 L Q= R C Соотношение между частотой колебаний и длиной волны υ λ= , ν где ν – частота, υ - скорость волны в данной среде. Показатель преломления среды
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »