Материаловедение и материалы электронных средств. Фролова Т.Н. - 25 стр.

UptoLike

Составители: 

25
2
0
2
a
tg2
cdh
tfU
cdSh
tP
cdV
Q
T
δεεπ
===Δ .
1. Для полиэтилена
()
()
76,0
109401025,2
104304,21085,810210
2
23
4126
2
4
=
π
=Δ
T
К.
2. Для электротехнического фарфора T = 42,4 К.
Для снижения тепловыделения, обусловленного диэлектрическими поте-
рями, необходимо, чтобы не только tgδ, но и ε были малыми. Отсюда вы-
текает важное требование малого коэффициента диэлектрических потерь
ε″ = ε tgδ высокочастотных электроизоляционных материалов.
2.19. Спонтанная поляризованность монокристаллов титаната бария
при комнатной температуре равна 0,25 Кл·м
-2
. Предполагая, что причиной
возникновения спонтанной поляризации является только смещение иона
титана из центра элементарной кубической ячейки, определить это смеще-
ние. Период идентичности a решетки принять равным 0,4 мм.
Решение
Поляризованность есть электрический момент единицы объема:
0
/VlqP Δ= ,
где qзаряд иона; lсмещение; V
0
объем элементарной ячейки. Заряд
иона титана Ti
4+
q = 4e, V
0
= a
3
. Тогда l = PV
0
/q = 2,5·10
-11
м = 0,025 нм.
2.20. Известно, что ниобат калия кристаллизуется в структуре перов-
скита с периодом решетки c a = 0,4 нм. Определить электрический ди-
польный момент на одну элементарную ячейку, если спонтанная поляри-
зованность этого сегнетоэлектрика P = 0,3 мкКл·м
-2
.
Тема 3. МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ
Цель занятия: изучение механизмов намагничивания и основных
характеристик магнитных материалов, приобретение практических навы-
ков расчета магнитных и электрических параметров ферро- и ферримагне-
тиков, определяющих их применение в электронных средствах.
Намагниченность I, А·м
-1
, определяется как отношение суммарного
магнитного момента
M, А·м
2
, равномерно намагниченного вещества к его
объему V, м
-3
,
/=
I
MV. (3.1)