ВУЗ:
Составители:
27
где N – число витков соленоида; l – его длина, м; I – сила тока в нем, А.
Напряженность магнитного поля в кольцевом сердечнике
срср
2 R
IN
l
IN
H
π
⋅
=
⋅
=
, А·м
-1
, (3.8)
где N – число витков, I – сила тока, А; l = 2πR
ср
– средняя длина магнитного
контура в сердечнике, м; R
ср
– среднее значение радиуса сердечника, м.
Магнитная индукция
()
000 0 а
1æ=
μ
+
μ
=
μ
+=
μμ
=
μ
BHI H HH, Тл, (3.9)
где μ
а
– абсолютная магнитная проницаемость, Гн·м
-1
; μ – относительная
магнитная проницаемость; μ
0
= 4π·10
-7
Гн·м
-1
– магнитная постоянная.
Основная кривая намагничивания – это зависимость магнитной ин-
дукции B (или намагниченности I) от напряженности поля H, полученная
на предварительно размагниченных образцах. Начальная магнитная про-
ницаемость
нач
0
lim
B
H
μ=
μ
при H → 0, (3.10)
максимальная магнитная проницаемость
макс
макс
макс
0
μ
μ
μ=
μ
B
H
. (3.11)
Магнитные потери. Процесс перемагничивания магнитных материа-
лов в переменном поле связан с потерями части мощности магнитного поля.
Эту мощность, поглощаемую магнитным материалом единичной массы и
рассеиваемую в виде тепла, называют удельными магнитными потерями P.
Магнитные потери складываются из потерь на гистерезис и динамических
потерь. Динамические потери вызываются прежде всего вихревыми токами
и,
частично, магнитным последействием (магнитной вязкостью).
Потери на гистерезис. Мощность потерь на гистерезис P
г
, Вт·кг
-1
,
определяется формулой
гмакс
n
PfB=η , (3.12)
где η – коэффициент, зависящий от природы материала; B
макс
– максимальная
магнитная индукция в течение цикла, Тл; n – показатель степени, имеющий
значение в зависимости от B
макс
в пределах от 1,6 до 2; f – частота, Гц.
Потери на вихревые токи обусловлены электрическими токами, ко-
торые индуцирует в материале магнитный поток. Мощность потерь на
вихревые токи P
вт
, Вт·кг
-1
, в общем виде определяется формулой
22
вт макс
PfB=ξ , (3.13)
где N – число витков соленоида; l – его длина, м; I – сила тока в нем, А. Напряженность магнитного поля в кольцевом сердечнике N ⋅I N ⋅I H= = , А·м-1, (3.8) lср 2πRср где N – число витков, I – сила тока, А; l = 2πRср – средняя длина магнитного контура в сердечнике, м; Rср – среднее значение радиуса сердечника, м. Магнитная индукция B = μ0 H + μ0 I = μ0 (1 + æ ) H = μ0μH = μа H , Тл, (3.9) где μа – абсолютная магнитная проницаемость, Гн·м-1; μ – относительная магнитная проницаемость; μ0 = 4π·10-7 Гн·м-1 – магнитная постоянная. Основная кривая намагничивания – это зависимость магнитной ин- дукции B (или намагниченности I) от напряженности поля H, полученная на предварительно размагниченных образцах. Начальная магнитная про- ницаемость B μнач = lim при H → 0, (3.10) μ0 H максимальная магнитная проницаемость Bμмакс μмакс = . (3.11) μ0 H μмакс Магнитные потери. Процесс перемагничивания магнитных материа- лов в переменном поле связан с потерями части мощности магнитного поля. Эту мощность, поглощаемую магнитным материалом единичной массы и рассеиваемую в виде тепла, называют удельными магнитными потерями P. Магнитные потери складываются из потерь на гистерезис и динамических потерь. Динамические потери вызываются прежде всего вихревыми токами и, частично, магнитным последействием (магнитной вязкостью). Потери на гистерезис. Мощность потерь на гистерезис Pг, Вт·кг-1, определяется формулой n Pг = η f Bмакс , (3.12) где η – коэффициент, зависящий от природы материала; Bмакс – максимальная магнитная индукция в течение цикла, Тл; n – показатель степени, имеющий значение в зависимости от Bмаксв пределах от 1,6 до 2; f – частота, Гц. Потери на вихревые токи обусловлены электрическими токами, ко- торые индуцирует в материале магнитный поток. Мощность потерь на вихревые токи Pвт, Вт·кг-1, в общем виде определяется формулой Pвт =ξ f 2 Bмакс 2 , (3.13) 27
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »