Материаловедение и материалы электронных средств. Фролова Т.Н. - 26 стр.

UptoLike

Составители: 

26
Магнитный момент вещества находится векторным суммировани-
ем атомных магнитных моментов. Магнитный момент атома
M
ат
представ-
ляет векторную сумму орбитальных и спиновых магнитных моментов всех
z электронов атома
+=
zz
1
сп
1
орбат
MMM . (3.2)
В отсутствие внешнего магнитного поля магнитный момент атома не равен
нулю только при наличии незаполненной электронной оболочки. В запол-
ненных электронных оболочках орбитальные и спиновые магнитные мо-
менты электронов скомпенсированы.
В качестве единицы измерения магнитных моментов электронов и
атомных систем, магнетизм которых обусловлен движением электронов, при-
меняется магнетон Бора μ
B
= e·ħ/2m = 9,27·10
-24
Дж·Тл
-1
, где e = 1,6·10
-19
Кл
заряд электрона, m = 9,1·10
-31
кгмасса электрона, ħ = h/2πпостоянная
Планка.
Намагниченность вещества зависит от напряженности намагничи-
вающего поля
H, А·м
-1
,
æ=⋅
I
H , А·м
-1
, (3.3)
где æ – величина, характеризующая свойство вещества намагничиваться в
магнитном поле и называемая магнитной восприимчивостью этого веще-
ства.
Удельная магнитная восприимчивость определяется соотношением
уд
ææ/=
ρ
, м
3
·К
-1
, (3.4)
где ρплотность вещества, кг·м
-3
.
Молярная магнитная восприимчивость определяется соотношением
уд
æ
ææ = =æ=
ρ
mm
M
MV
, м
3
·моль
-1
, (3.5)
где V
m
молярный объем, м
3
·моль
-1
; Mмолярная масса, кг·моль
-1
.
Напряженность магнитного поля в центре кругового контура с
током I, А,
R
I
H
2
=
, А·м
-1
, (3.6)
где Rрадиус кольца, м.
Напряженность магнитного поля в центре длинного соленоида
Il
N
H
= , А·м
-1
, (3.7)