Материаловедение и материалы электронных средств. Фролова Т.Н. - 26 стр.

UptoLike

Составители: 

26
Магнитный момент вещества находится векторным суммировани-
ем атомных магнитных моментов. Магнитный момент атома
M
ат
представ-
ляет векторную сумму орбитальных и спиновых магнитных моментов всех
z электронов атома
+=
zz
1
сп
1
орбат
MMM . (3.2)
В отсутствие внешнего магнитного поля магнитный момент атома не равен
нулю только при наличии незаполненной электронной оболочки. В запол-
ненных электронных оболочках орбитальные и спиновые магнитные мо-
менты электронов скомпенсированы.
В качестве единицы измерения магнитных моментов электронов и
атомных систем, магнетизм которых обусловлен движением электронов, при-
меняется магнетон Бора μ
B
= e·ħ/2m = 9,27·10
-24
Дж·Тл
-1
, где e = 1,6·10
-19
Кл
заряд электрона, m = 9,1·10
-31
кгмасса электрона, ħ = h/2πпостоянная
Планка.
Намагниченность вещества зависит от напряженности намагничи-
вающего поля
H, А·м
-1
,
æ=⋅
I
H , А·м
-1
, (3.3)
где æ – величина, характеризующая свойство вещества намагничиваться в
магнитном поле и называемая магнитной восприимчивостью этого веще-
ства.
Удельная магнитная восприимчивость определяется соотношением
уд
ææ/=
ρ
, м
3
·К
-1
, (3.4)
где ρплотность вещества, кг·м
-3
.
Молярная магнитная восприимчивость определяется соотношением
уд
æ
ææ = =æ=
ρ
mm
M
MV
, м
3
·моль
-1
, (3.5)
где V
m
молярный объем, м
3
·моль
-1
; Mмолярная масса, кг·моль
-1
.
Напряженность магнитного поля в центре кругового контура с
током I, А,
R
I
H
2
=
, А·м
-1
, (3.6)
где Rрадиус кольца, м.
Напряженность магнитного поля в центре длинного соленоида
Il
N
H
= , А·м
-1
, (3.7)
      Магнитный момент вещества находится векторным суммировани-
ем атомных магнитных моментов. Магнитный момент атома Mат представ-
ляет векторную сумму орбитальных и спиновых магнитных моментов всех
z электронов атома
                                   z         z
                           M ат = ∑ M орб + ∑ M сп .                       (3.2)
                                  1          1
В отсутствие внешнего магнитного поля магнитный момент атома не равен
нулю только при наличии незаполненной электронной оболочки. В запол-
ненных электронных оболочках орбитальные и спиновые магнитные мо-
менты электронов скомпенсированы.
      В качестве единицы измерения магнитных моментов электронов и
атомных систем, магнетизм которых обусловлен движением электронов, при-
меняется магнетон Бора μB = e·ħ/2m = 9,27·10-24 Дж·Тл-1, где e = 1,6·10-19 Кл –
заряд электрона, m = 9,1·10-31 кг – масса электрона, ħ = h/2π – постоянная
Планка.
      Намагниченность вещества зависит от напряженности намагничи-
вающего поля H, А·м-1,
                               I = æ ⋅ H , А·м-1,                          (3.3)
где æ – величина, характеризующая свойство вещества намагничиваться в
магнитном поле и называемая магнитной восприимчивостью этого веще-
ства.
Удельная магнитная восприимчивость определяется соотношением
                             æ уд = æ/ρ , м3·К-1,                          (3.4)
где ρ – плотность вещества, кг·м-3.
Молярная магнитная восприимчивость определяется соотношением
                                    æ
                     æ m = æ уд M = M =æVm , м3·моль-1,            (3.5)
                                    ρ
где Vm – молярный объем, м3·моль-1; M – молярная масса, кг·моль-1.
      Напряженность магнитного поля в центре кругового контура с
током I, А,
                                     I
                               H=       , А·м-1,                   (3.6)
                                    2R
где R – радиус кольца, м.
Напряженность магнитного поля в центре длинного соленоида
                                     N
                               H=        , А·м-1,                  (3.7)
                                    l⋅I


                                       26