ВУЗ:
Составители:
28
где ξ – коэффициент, зависящий от природы магнитного материала (в ча-
стности, от его удельного электрического сопротивления), а также его
формы. Для листовых образцов магнитного материала
222
макс
вт
1, 64 hfB
P
d
=
ρ
, (3.14)
где h – толщина листа, м; ρ – удельное электрическое сопротивление, Ом·м;
d – плотность материала, кг·м
-3
.
Потери на магнитную вязкость (магнитное последействие) нельзя
рассчитать аналитически. Мощность потерь определяется как разность ме-
жду удельными магнитными потерями P и суммой потерь на гистерезис P
г
и вихревые токи P
вт
()
втгмп
PPPP +−= . (3.15)
Тангенс угла магнитных потерь tg δ
м
характеризует динамические
свойства магнитных материалов. При перемагничивании в переменном по-
ле имеет место отставание по фазе магнитной индукции от напряженности
магнитного поля. Угол отставания δ
м
называется углом магнитных потерь.
В самых слабых полях в области обратимых процессов перемагничивания
магнитная проницаемость постоянна. Петля гистерезиса вырождается в
прямую линию. В этом случае при синусоидальном поле индукция будет
изменяться синусоидально и совпадать по фазе с напряженностью поля.
При увеличении амплитуды напряженности перемагничивающего поля
форма петель гистерезиса близка к
эллипсу. В этом случае, если напря-
женность магнитного поля H = H
m
sin ωt, то индукция B = B
m
sin(ωt – δ
м
). На
рис. 3.1 представлена эквивалентная последовательная схема замещения и
векторная диаграмма тороидальной катушки индуктивности с сердечником
из магнитного материала.
а) б)
Рис. 3.1. Эквивалентная схема замещения (а) и векторная диаграмма
(
б) катушки индуктивности с магнитным сердечником
где ξ – коэффициент, зависящий от природы магнитного материала (в ча- стности, от его удельного электрического сопротивления), а также его формы. Для листовых образцов магнитного материала 1,64h 2 f 2 Bмакс 2 Pвт = , (3.14) dρ где h – толщина листа, м; ρ – удельное электрическое сопротивление, Ом·м; d – плотность материала, кг·м-3. Потери на магнитную вязкость (магнитное последействие) нельзя рассчитать аналитически. Мощность потерь определяется как разность ме- жду удельными магнитными потерями P и суммой потерь на гистерезис Pг и вихревые токи Pвт Pмп = P − (Pг + Pвт ) . (3.15) Тангенс угла магнитных потерь tg δм характеризует динамические свойства магнитных материалов. При перемагничивании в переменном по- ле имеет место отставание по фазе магнитной индукции от напряженности магнитного поля. Угол отставания δм называется углом магнитных потерь. В самых слабых полях в области обратимых процессов перемагничивания магнитная проницаемость постоянна. Петля гистерезиса вырождается в прямую линию. В этом случае при синусоидальном поле индукция будет изменяться синусоидально и совпадать по фазе с напряженностью поля. При увеличении амплитуды напряженности перемагничивающего поля форма петель гистерезиса близка к эллипсу. В этом случае, если напря- женность магнитного поля H = Hmsin ωt, то индукция B = Bmsin(ωt – δм). На рис. 3.1 представлена эквивалентная последовательная схема замещения и векторная диаграмма тороидальной катушки индуктивности с сердечником из магнитного материала. а) б) Рис. 3.1. Эквивалентная схема замещения (а) и векторная диаграмма (б) катушки индуктивности с магнитным сердечником 28
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- …
- следующая ›
- последняя »