Материаловедение и материалы электронных средств. Фролова Т.Н. - 28 стр.

UptoLike

Составители: 

28
где ξкоэффициент, зависящий от природы магнитного материала (в ча-
стности, от его удельного электрического сопротивления), а также его
формы. Для листовых образцов магнитного материала
222
макс
вт
1, 64 hfB
P
d
=
ρ
, (3.14)
где hтолщина листа, м; ρудельное электрическое сопротивление, Ом·м;
dплотность материала, кг·м
-3
.
Потери на магнитную вязкость (магнитное последействие) нельзя
рассчитать аналитически. Мощность потерь определяется как разность ме-
жду удельными магнитными потерями P и суммой потерь на гистерезис P
г
и вихревые токи P
вт
()
втгмп
PPPP += . (3.15)
Тангенс угла магнитных потерь tg δ
м
характеризует динамические
свойства магнитных материалов. При перемагничивании в переменном по-
ле имеет место отставание по фазе магнитной индукции от напряженности
магнитного поля. Угол отставания δ
м
называется углом магнитных потерь.
В самых слабых полях в области обратимых процессов перемагничивания
магнитная проницаемость постоянна. Петля гистерезиса вырождается в
прямую линию. В этом случае при синусоидальном поле индукция будет
изменяться синусоидально и совпадать по фазе с напряженностью поля.
При увеличении амплитуды напряженности перемагничивающего поля
форма петель гистерезиса близка к
эллипсу. В этом случае, если напря-
женность магнитного поля H = H
m
sin ωt, то индукция B = B
m
sin(ωtδ
м
). На
рис. 3.1 представлена эквивалентная последовательная схема замещения и
векторная диаграмма тороидальной катушки индуктивности с сердечником
из магнитного материала.
а) б)
Рис. 3.1. Эквивалентная схема замещения (а) и векторная диаграмма
(
б) катушки индуктивности с магнитным сердечником