ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
6
Выделим из стержня, нагруженного распределенной
осевой нагрузкой интенсивности
q
z
(рис. 1.2), бесконечно ма-
лый элемент
d
z
и составим для него уравнение равновесия в
проекции на ось
z:
Z
i
= 0, N
z
+dN
z
N
z
q
z
dz = 0,
откуда
dz
N
d
q
z
z
. (1.2)
Интегрируя это выражение, получим
z
o
z
oz
dz
q
NN
. (1.3)
Если q
z
= q = сonst, то N
z
= N
o
qz, (1.4)
т.е. продольная сила изменяется по линейному закону. Знак
“плюс” соответствует погонной нагрузке, вызывающей рас-
тяжение стержня; при сжатии берется знак “минус”. При от-
сутствии погонной нагрузки (
q = 0) продольная сила посто-
янна (
N
z
= N
o
= const).
A
B
C
D
E
F
2
F
5
F
3
F
F
2F
+
5F
3F
N
z
F
Рис. 1.3
П р и м е р 1.1.
Построить эпюру
N
z
для
стержня, приведенного на
рис. 1.3.
Р е ш е н и е. Стержень
нагружен только сосредото-
ченными осевыми силами,
поэтому согласно зависимо-
сти (1.4) продольная сила в
пределах каждого участка постоянна. На границе участков
N
z
претерпевает разрывы. Примем направление обхода от
свободного конца (сеч.
Е) к защемлению (сеч. А). На участке
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
