Анализ линейных активных цепей. Герасимова Г.Н - 36 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

58
поочередном вычислении токов отдельно от каждого источника это
следует делать только в отношении независимых источников. Все
зависимые источники в каждом из частных расчетов остаются в схеме.
П р и м е р 2. Схема на рис.3.2,а. Сначала найдем токи от источника
е, обозначив их подстрочным знаком “е”. При этом действие источника
тока j исключаем (рис.3.2,б), в связи с чем в третьей ветви разрыв
(напоминаем, что внутреннее сопротивление источника тока равно
бесконечности) и ток i
3e
=0. Анализируя схему рис.3.2,б, получаем:
i
1e
= i
2e
= i
e
;
R
1
i
e
+ R
2
i
e
= e + e
2e
.
Учитывая, что в данной схеме e
2e
=ri
1e
, получим:
(R
1
+ R
2
– r)i
e
= e, или i
1e
= i
2e
=
i
e
R R r
e
=
+ −
1
2
, i
3e
=0.
Рис.3.2. Схема к примеру 2: 
поочередном вычислении токов отдельно от каждого источника это
следует делать только в отношении независимых источников. Все
зависимые источники в каждом из частных расчетов остаются в схеме.
     П р и м е р 2. Схема на рис.3.2,а. Сначала найдем токи от источника
е, обозначив их подстрочным знаком “е”. При этом действие источника
тока j исключаем (рис.3.2,б), в связи с чем в третьей ветви разрыв
(напоминаем, что внутреннее сопротивление источника тока равно
бесконечности) и ток i3e=0. Анализируя схему рис.3.2,б, получаем:
                                  i1e = i2e = ie;
                              R1ie + R2ie = e + e2e.
     Учитывая, что в данной схеме e2e=ri1e, получим:
                                                           e
          (R1 + R2 – r)ie = e, или i1e = i2e = ie =               , i3e=0.
                                                      R1 + R2 − r




                           Рис.3.2. Схема к примеру 2:


                                        58

Страницы