Анализ линейных активных цепей. Герасимова Г.Н - 50 стр.

                         g2+G2                           –g2
         YВЗ=                        G3
                   g4                         G4                               .
                                                             G5
                                                                      G6


      Здесь возможны варианты, так как напряжение U&ав в данной схеме

выражается еще двумя способами: U&ав = U&3 – U&5 + U&6 = U&3 + U&4 . Для каждого

из таких способов выражения U&ав матрица YВЗ будет иметь свой вид. Тем
не менее, в конечном итоге узловые уравнения во всех случаях будут
одними и теми же.
      В результате к двум пунктам правил формирования матрицы YВЗ
добавим еще один, третий, пункт:
      3) если действующий в ветви ″k″ ИТУН управляется напряжением
между парой таких узлов, которые не ассоциируются ни с одной из ветвей,
в таком случае необходимо это напряжение выразить через напряжения
ветвей схемы и внести поправки в k–ю строку в соответствии с составом
этого выражения, то есть учитывая, напряжения каких ветвей и с какими
знаками в него входят.
      В том, как учитывается влияние зависимых источников на
формирование      матрицы    проводимостей         ветвей,    можно    установить
параллель с формированием матрицы сопротивлений ветвей, когда
учитываются их взаимно индуктивные связи. Действительно, при учете
связей ветвей электрической цепи через магнитное поле их напряжения
определяются не только ″своими″ токами, но и токами ″чужих″ ветвей.
Точно также, когда в цепи действуют ИТУН, токи ветвей определяются не
только ″своими″ напряжениями, но и напряжениями ″чужих″ ветвей.
Однако    у     сравниваемых ситуаций       есть     принципиальное        отличие,
состоящее в том, что влияние ветвей друг на друга с помощью

                                       72