ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
145
Так как ДПТ стоит и скорость равна нулю, то процесс убывания то-
ка в якорной цепи будет описываться одним однородным дифференци-
альным уравнением с ненулевыми начальными условиями:
4.2
ДВ ДВ.ГДИН4.2
()
()()0.
di t
LRRit
dt
⋅++⋅=
Решим характеристическое уравнение
ДВ ДВ.ГДИН
0:LRR
⋅
λ+ + =
ДВ.ГДИН
ДВ
()
.
RR
L
+
λ=−
Общее решение однородного ДУ –
ДВ.ГДИН ДВ
()/
0
() .
R
RLt
t
it Ne Ne
−
+⋅
λ
=⋅ =⋅
Найдем частное решение неоднородного ДУ при t →∞:
ДВ.ГДИНЧ
()0,RRi
+
⋅=
значит
Ч
0.i =
Определим постоянную интегрирования при ненулевых начальных
условиях [
3
(0)ii= ]:
3
(0) ,iiN
=
=
3
.Ni
=
Решение ДУ –
ДВ.ГДИН ДВ
()/
4.2 Ч 03
() () .
R
RLt
it i it ie
−
+⋅
=+ =⋅
Переходный процесс рассеивания тока в якорной цепи ДПТ НВ на
втором этапе торможения показан на рис. 46.
Циклограмма работы ДПТ НВ представлена на рис. 47.
Анализ динамики нестационарной системы показывает, что внутри
цикла работы ЭМС существует шесть участков стационарности.
Участок 1. ДПТ НВ стоит. Ток нарастает до тока трогания, когда
ДВ С
M
M≥ . На этом участке 0
ω
= . Механический контур не учитывает-
ся. Знак динамического момента отрицательный в связи с реактивным
характером нагрузки:
[
]
C
sign ( ) 1( ) 1Mt M t
−
⋅=−. Сопротивление якор-
ной цепи
ЯДВ.ГДОБ.1
RR R
Σ
=+.
Участок 2. ДПТ НВ трогается при том же добавочном сопротивле-
нии. Знак динамического момента изменяется на положительный:
(
)
C
sign ( ) 1( ) 1Mt M t−⋅ =.
Участок 3. При достижении скорости переключения
1
ω добавочное
сопротивление уменьшается и
ЯДВ.ГДОБ.2
RR R
Σ
=
+ . Знак динамического
момента не изменяется.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 143
- 144
- 145
- 146
- 147
- …
- следующая ›
- последняя »
