Практикум по курсу общей физики. Оптика. Голицына О.М - 13 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

13
2. Кольца Ньютона как пример полос равной толщины. Ход лучей,
вывод формулы (5).
Литература: [1] § 5.6, [2] § 262.
Лабораторная работа № 17
СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ЯВЛЕНИЯ
ХРОМАТИЧЕСКОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ СВЕТА
При падении монохроматического линейно-поляризованного излу-
чения на плоскопараллельную пластинку d одноосного кристалла, выре-
занную параллельно оптической оси, луч разлагается на две волны (обык-
новенную и необыкновенную), поляризованные параллельно и перпенди-
кулярно оптической оси кристалла.
Эти волны распространяются в пластинке по одному направлению,
но с разными скоростями, поэтому на выходе из пластинки они приобре-
тают разность фаз:
d = 2pd · (n
e
– n
o
)/l, (1)
где d – толщина пластинки, l – длина волны света в вакууме, n
o
и n
e
– пока-
затели преломления обыкновенной и необыкновенной волны.
Непосредственно интерферировать эти волны не могут, т. к. поляри-
зованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Однако, если далее
пропустить их через анализатор, то он выделит из обеих когерентных волн
способные интерферировать колебания одного направления. Схема на-
блюдения интерференции в параллельных лучах приведена на рис. 1.
Для количественного расчёта результата интерференции обратимся к
рисунку 2. 
    2. Кольца Ньютона как пример полос равной толщины. Ход лучей,
вывод формулы (5).

     Литература: [1] § 5.6, [2] § 262.


     Лабораторная работа № 17

           СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ЯВЛЕНИЯ
               ХРОМАТИЧЕСКОЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ СВЕТА

     При падении монохроматического линейно-поляризованного излу-
чения на плоскопараллельную пластинку d одноосного кристалла, выре-
занную параллельно оптической оси, луч разлагается на две волны (обык-
новенную и необыкновенную), поляризованные параллельно и перпенди-
кулярно оптической оси кристалла.
     Эти волны распространяются в пластинке по одному направлению,
но с разными скоростями, поэтому на выходе из пластинки они приобре-
тают разность фаз:
                          � = 2�d · (ne – no)/�,                        (1)
где d – толщина пластинки, � – длина волны света в вакууме, no и ne – пока-
затели преломления обыкновенной и необыкновенной волны.
      Непосредственно интерферировать эти волны не могут, т. к. поляри-
зованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Однако, если далее
пропустить их через анализатор, то он выделит из обеих когерентных волн
способные интерферировать колебания одного направления. Схема на-
блюдения интерференции в параллельных лучах приведена на рис. 1.
      Для количественного расчёта результата интерференции обратимся к
рисунку 2.




                                     13

Страницы