Определение внутренних усилий в поперечных сечениях стержней. Гребенюк Г.И - 6 стр.

го взаимодействия можно поступить следующим образом.
     Выделим вокруг точки к в сечении С малую площадку
ΔА (рис. 1.3). В силу малости площадки, можно считать, что си-
лы внутреннего взаимодействия равномерно распределены по
ΔА и суммируются только к главному вектору Δ S . Вектор
                                ΔS
                          p = lim ΔA → 0                (1.1)
                                ΔA
называется полным напряжением в точке к сечения C . Вели-
чины напряжений характеризуют интенсивности сил внутренне-
го взаимодействия между частицами тела в выбранном сечении.
     Так как в целом по сечению C силы внутреннего взаимо-
действия могут распределяться неравномерно, то в общем слу-
чае они представляют собой произвольное поле сил и суммиру-
ются к главному вектору R и главному моменту M при вы-
бранном в сечении C центре приведения О (рис. 1.2). Проекции
R X , RY , RZ , M X , M Y , M Z векторов R , M на выбранные ко-
ординатные оси X, Y, Z называются внутренними усилиями в
сечении C и определяются из уравнений равновесия выделенной
части тела.
                   r                             r
       Σx = Rx + ∑ Fix = 0 ;       Σmx = M x + ∑ M ix = 0 ;
                    1                             1
                  r                             r
       Σy = R y + ∑ F iy =0 ;      Σm y = M y + ∑ M iy =0 ;   (1.2)
                  1                             1
                  r                            r
       Σz = Rz + ∑ Fiz =0 ;        Σmz = M z + ∑ M iz =0 ,
                 1                             1
где Fix , Fiy , Fiz – проекции i–той силовой нагрузки на коорди-
натные оси X, Y, Z ; Mix , Miy , Miz – моменты i–той силовой на-
грузки относительно осей X, Y, Z ; r – число силовых нагрузок,
приложенных к выделенной части.




                                           4