Основы диэлектрической спектроскопии. Гусев Ю.А. - 71 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

71
[]
2
1
0
2
*
ε
λ
π
γ
−= . (3.31)
Это уравнение является комплексным. Разделяя его на действительную и мнимые
части, получим:
[
]
22
2
0
4
αβ
π
λ
ε
−=' , (3.32)
2
2
0
2
π
αβλ
ε
=" . (3.33)
Отсюда видно, что ε' и ε" являются функциями α и β, хотя ε' зависит сильно от β, ε" от α.
Для жидкостей с малыми диэлектрическими потерями (α = 0) из уравнений (3.32) и
(3.29) имеем
'
d
ε
λ
λ
0
= . (3.34)
Это равенство хорошо известно из оптической теории.
В коаксиальных, а также в волноводных линиях измерительная ячейка с образцом
может быть введена в различные области линии (рис. 24).
Рис. 24. Секции образца, используемые в частотной и временной диэлектрической
спектроскопии:
а — волновые сопротивления линии и образца согласованы, b — образец бесконечной
длины, с — модель сосредоточенной емкости, d и е — за образцом линия закорочена, f —
образец переменной толщины с подвижным короткозамыкателем [213].
Эти варианты расположения образца проанализированы в [213]. Теория метода и
конкретные измерительные системы в большинстве случаев автоматизированы и
описаны в работах [214—224].
3.3. Волноводные методы
В сантиметровом и миллиметровом диапазонах широко используются волноводные
методы для измерения ε' и ε" жидкостей с большими, средними и малыми потерями.
Имеются несколько разновидностей волноводных методов. Рассмотрим наиболее
применяемые варианты. 
                                     2π
                              γ=          [− ε * ] 12   .   (3.31)
                                     λ0

     Это уравнение является комплексным. Разделяя его на действительную и мнимые
части, получим:
                                      λ0
                              ε' =         [β 2 − α 2 ] ,        (3.32)
                                     4π  2




                                             αβλ 0 2
                                     ε" =            .      (3.33)
                                              2π 2

Отсюда видно, что ε' и ε" являются функциями α и β, хотя ε' зависит сильно от β, ε" от α.
      Для жидкостей с малыми диэлектрическими потерями (α = 0) из уравнений (3.32) и
(3.29) имеем
                                               λ0
                                      λd =              .   (3.34)
                                                ε'


    Это равенство хорошо известно из оптической теории.
    В коаксиальных, а также в волноводных линиях измерительная ячейка с образцом
может быть введена в различные области линии (рис. 24).




      Рис. 24. Секции образца, используемые в частотной и временной диэлектрической
спектроскопии:
      а — волновые сопротивления линии и образца согласованы, b — образец бесконечной
длины, с — модель сосредоточенной емкости, d и е — за образцом линия закорочена, f —
образец переменной толщины с подвижным короткозамыкателем [213].

     Эти варианты расположения образца проанализированы в [213]. Теория метода и
конкретные измерительные системы в большинстве случаев автоматизированы и
описаны в работах [214—224].


                                 3.3. Волноводные методы

     В сантиметровом и миллиметровом диапазонах широко используются волноводные
методы для измерения ε' и ε" жидкостей с большими, средними и малыми потерями.
     Имеются несколько разновидностей волноводных методов. Рассмотрим наиболее
применяемые варианты.


                                                                                      71

Страницы