ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
54
справедливы только для течения ньютоновских жидкостей, т.е. для которых
=const.
Иногда с целью удобства практического использования данные
уравнения представляют в несколько преобразованном виде.
Если соответствующие проекции ускорений представить следующим
образом:
=
=
=
2
2
;
=
=
=
2
2
;
=
=
=
2
2
,
то дифференциальные уравнения (ур.3.8) движения Навье-Стокса могут
быть представлены другой формой записи системы уравнений:
+ X +
2
2
2
= 0;
+ Y +
2
2
2
= 0;
+ Z +
2
2
2
= 0.
(3.9)
Для абсолютной системы координат, когда массовые силы представлены
только силой тяжести, т.е. X=0, Y=0 и Z=-g, уравнения движения жидкости
приобретают следующий вид:
=
+
2
;
=
+
2
;
=
+
2
.
+
2
2
2
= 0;
+
2
2
2
= 0;
+
2
2
2
= 0.
(3.10)
В общем случае однозначного аналитического решения
дифференциальных уравнений движения Навье-Стокса практически не
существует. И к настоящему времени аналитическое решение уравнений
известно только для весьма ограниченного круга задач, да и то, только для
ламинарных стационарных потоков. Во всех остальных случаях решение
уравнений для выполнения практических задач, как будет показано ниже,
возможно только при использовании методов моделирования процессов, в
частности при помощи теории подобия.
Необходимо заметить, что решения дифференциальных уравнений
движения жидкости ( ур. 3.8, 3.9 и 3,10) проводятся совместно с уравнением
неразрывности потока (ур. 3.1).
Существенно упрощается описание движения идеальных жидкостей.
Для таких жидкостей, как известно, вязкость равна 0. Тогда, рассмотренные
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 52
- 53
- 54
- 55
- 56
- …
- следующая ›
- последняя »
