Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 110 стр.

    В выражении (11) Т2 определяется как величина обратная ширине линии.
    С парамагнитным резонансным поглощением тесно связаны некоторые
другие явления. Легко заключить, что действие переменного магнитного поля на
парамагнетик в условиях резонанса должно изменить намагничение его.

                       Парамагнитная восприимчивость

    а) Статическая восприимчивость.

    Как было показано, если на образец наложено магнитное поле, то электроны
разделяются на две группы, разность энергий между которыми составляет gβH.
Из уравнения (1) следует также, что отношение числа электронов в этих двух
группах определяется обычным больцмановским распределением [5]

                                        exp (-gβH / KT)

    Потенциальная энергия диполя во внешнем магнитном поле определяется
формулой

                                     Ei = gβH0 mi      (12)

    где mi - магнитное квантовое число (mi = - I; - I+1; - I+2; ...; +I ).
    Намагниченность M является макроскопической характеристикой образца.
Она определяется как магнитный момент единицы объема

                                         ⎛1⎞
                                     M = ⎜ ⎟∑ µ i        (13)
                                         ⎝V ⎠ i

    Введем формулу для продольной намагниченности [6]

                                       ⎛1⎞
                                 M Z = ⎜ ⎟ ∑ µ zi         (14)
                                       ⎝V ⎠

    где N – число парамагнитных моментов в единице объема.
    Измеряемая составляющая от всех µi вдоль оси z с учетом распределения
Больцмана равна:

                                 I
                                                    ⎛ gβH 0 mi ⎞
                           N   ∑ − gβm exp⎜⎝ −
                               mi = − I
                                           i
                                                         kT ⎠
                                                               ⎟
                    MZ =                                           (15)
                                        I
                                                ⎛ gβH 0 mi ⎞
                                      ∑
                                    mi = − I
                                             exp⎜ −
                                                ⎝    kT ⎠
                                                           ⎟


    В высокотемпературном приближении (gβH/kT << 1) экспонента может быть
разложена в ряд. Если просуммировать ряд, то намагниченность оказывается