Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 96 стр.

                       1 2 ⎡⎛ ∂M ⎞ ⎛ ∂M ⎞ ⎤ ω 2τ L
                   ∆Q = h0 ⎢⎜    ⎟ −⎜   ⎟ ⎥                        (36)
                       2 ⎢⎣⎝ ∂H ⎠Т ⎝ ∂H ⎠ АД ⎥⎦ 1 + ω 2τ L2

    В случае идеальных парамагнетиков выражения (33)-(35) значительно
упрощаются.
    Идеальные парамагнетики - это те, которые подчиняются закону Кюри:

                                       CH
                                M =                 (37)
                                        T

    где С - постоянная Кюри.
    Кроме того, у идеальных парамагнетиков внутренняя энергия US спин-
системы не зависит от Н. В силу этого и согласно уравнению 1-го начала
термодинамики,     для   теплоемкости  спин-системы   при    постоянной
намагниченности можно написать:

                     ⎛ ∂θ ⎞   ⎛ ∂θ ⎞
                СM = ⎜    ⎟ =⎜     ⎟         т.е.   С M = C H →0     (38)
                     ⎝ ∂T ⎠ M ⎝ ∂T ⎠ H →0

    Для идеальных парамагнетиков, у которых магнетизм обязан
преимущественно результирующему электронному спину, величина СН→0 и,
следовательно, СМ может быть выражена в функции от температуры следующим
образом:
                                       b
                              C H →0 = 2    (39)
                                      TL

    где b - константа магнитной теплоемкости.
    Теперь для адиабатического процесса уравнение (14) первого начала
термодинамики принимает вид:

                                    b
                             dQ =      dT − HdM        (40)
                                    T2

    Из (36)
                                    CH      C
                           dM = −     2
                                        dT + dH            (41)
                                    T       T

    Подставляя dT из (40), получаем:

                                    ⎛ CH 2 ⎞ C
                                dM ⎜⎜1 +   ⎟⎟ = dH
                                    ⎝    b  ⎠ T
    или