Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 95 стр.

совершается адиабатически. Тогда из (26) имеем

                                                 ⎛ ∂M ⎞
                                                             2

                                                T⎜    ⎟
                         ⎛ ∂M ⎞        ⎛ ∂M ⎞    ⎝ ∂T ⎠
                         ⎜    ⎟       =⎜    ⎟ −                  (30)
                         ⎝ ∂H ⎠ АД     ⎝ ∂H ⎠Т     CH


                     ⎛ ∂M ⎞
                                2

    Определив отсюда ⎜    ⎟         и подставив в (26), имеем
                     ⎝ ∂T ⎠

                      ⎛ ∂M ⎞ ⎧⎛ ∂M ⎞ ⎛ ∂M ⎞ ⎫ iωτ L
               dm = [ ⎜    ⎟ − ⎨⎜   ⎟ −⎜    ⎟ ⎬                     ]      (31)
                      ⎝ ∂H ⎠Т ⎩⎝ ∂H ⎠Т ⎝ ∂H ⎠ AД ⎭ 1 + iωτ L

                               dm m
    Откуда, учитывая, что        = , имеем окончательно:
                               dh h

                   ⎡⎛ ∂M ⎞      ⎧⎪⎛ ∂M ⎞ ⎛ ∂M ⎞ ⎫⎪        1 ⎤
               m = ⎢⎜     ⎟ + ⎨⎜       ⎟ −⎜   ⎟ ⎬                ⎥⋅h       (32)
                   ⎢⎣⎝ ∂H ⎠ АД ⎪⎩⎝ ∂H ⎠Т ⎝ ∂H ⎠ AД ⎪⎭ 1 + iωτ L ⎥⎦

                                                                                      iωt
     Таким образом, намагниченность в пульсирующем поле H=НС +h0e
описывается простой дисперсионной формулой. Реальная часть восприимчивости,
найденная из выражения (32), описывает дисперсию восприимчивости χ′, а
коэффициент при мнимой части есть коэффициент парамагнитного поглощения
χ″. Запишем их в явном виде:

                   ⎛ ∂M ⎞     ⎧⎪⎛ ∂M ⎞ ⎛ ∂M ⎞ ⎫⎪        1
               χ′ = ⎜   ⎟ + ⎨⎜       ⎟ −⎜   ⎟ ⎬                                (33)
                   ⎝ ∂H ⎠ АД ⎪⎩⎝ ∂H ⎠Т ⎝ ∂H ⎠ AД ⎪⎭ 1 + ω τ L
                                                          2 2




                         ⎧⎪⎛ ∂M ⎞     ⎛ ∂M ⎞ ⎫⎪ ωτ L
                   χ ′′ = ⎨⎜     ⎟ −⎜      ⎟ ⎬                          (34)
                          ⎪⎩⎝ ∂H ⎠ АД ⎝ ∂H ⎠Т ⎪⎭ 1 + ω τ L
                                                      2 2




    Учитывая, что рассеяние энергии в эргах в секунду равно

                                          1
                                    ∆Q = − ωχ ′′h02      (35)
                                          2

    из (34) можно получить выражение для количества теплоты в эргах,
выделяемой в секунду одним молем парамагнетика, находящимся в
пульсирующем магнитном поле: