Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 97 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

2
CHb
b
T
C
H
M
АД
+
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
∂
∂
(42)
2
2
T
CHb
C
H
+
=
(43)
Теперь с помощью выражений (36) и (42) для частного случая идеальных
парамагнетиков можно записать окончательно:
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
+
+−=
′
22
1
1
)1(
L
FF
T
C
τω
χ
(44)
22
1
L
L
F
T
С
τω
ω
τ
χ
+
−=
′′
(45)
22
2
2
0
12
1
L
L
F
T
C
hQ
τω
τω
+
=∆
(46)
В этих уравнениях положено
2
2
C
H
b
CH
F
+
=
(47)
2
2
T
CHbC
H
L
αα
τ
+
==
(48)
Все вышеприведенные формулы для
χ′, χ″ и ∆Q выведены в предположении,
что температура кристаллической решетки остается постоянной. В общем случае,
когда T
L
нельзя принимать за постоянную, уравнения (44)-(46) приходится
заменять следующими:
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
+
+−
+
=
′
22
1
1
)1(
LHL
L
FF
CC
C
T
C
τω
χ
(49)
22
1
L
L
HL
L
F
CC
C
T
С
τω
ω
τ
χ
++
−=
′′
(50)
22
2
2
0
12
1
L
L
HL
L
F
CC
C
T
C
hQ
τω
τω
++
=∆
(51)
где С
L
- теплоемкость кристаллической решетки. 
                            ⎛ ∂M ⎞    C     b
                            ⎜    ⎟ =                                 (42)
                            ⎝ ∂H ⎠ АД T b + CH
                                               2




                                       b + CH 2
                                  CH =                          (43)
                                          T2

      Теперь с помощью выражений (36) и (42) для частного случая идеальных
парамагнетиков можно записать окончательно:

                                  C⎡                 1 ⎤
                           χ′ =    ⎢(1 − F ) + F             ⎥           (44)
                                  T⎣             1 + ω 2τ L2 ⎦

                                          С   ωτ L
                             χ ′′ = −       F                      (45)
                                          T 1 + ω 2τ L2

                                 1 2C  ω 2τ L
                             ∆Q = h0 F                               (46)
                                 2 T 1 + ω 2τ L2

    В этих уравнениях положено

                                         CH 2
                                    F=                        (47)
                                       b + CH 2

                                     CH        b + CH    2
                            τL =           =                         (48)
                                     α           αT 2

     Все вышеприведенные формулы для χ′, χ″ и ∆Q выведены в предположении,
что температура кристаллической решетки остается постоянной. В общем случае,
когда TL нельзя принимать за постоянную, уравнения (44)-(46) приходится
заменять следующими:

                           C CL            ⎡                 1 ⎤
                    χ′ =                   ⎢(1 − F ) + F             ⎥          (49)
                           T CL + CH       ⎣             1 + ω 2τ L2 ⎦

                                  С    CL       ωτ L
                      χ ′′ = −               F                            (50)
                                  T C L + C H 1 + ω 2τ L2

                             1 2 C CL        ω 2τ L
                     ∆Q =     h0          F                                 (51)
                             2 T C L + C H 1 + ω 2τ L2

    где СL - теплоемкость кристаллической решетки.

Страницы