ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
67
Глава 6
ТЕОРИЯ НАПРЯЖЕННО-ДЕФОРМИРОВАННОГО
СОСТОЯНИЯ И ТЕОРИИ ПРОЧНОСТИ
6.1. Виды напряженных состояний
В гл. 2 было показано, что напряжение на площадке, проходящей
через заданную точку нагруженного тела, зависит от ее ориентации.
При повороте площадки меняются и напряжения. Проведем анализ из-
менения напряжения в более сложных случаях нагружения.
Положим, имеется тело, нагруженное произвольной системой сил.
При переходе от точки к точке напряжения меняются достаточно мед
-
ленно и всегда имеется возможность выбрать в окрестности произволь-
но взятой точки такую малую область, для которой напряженное со-
стояние можно было бы считать однородным. Представим эту область
в виде прямоугольного параллелепипеда, все грани которого в пределе
стягиваются в данную точку. В выбранной прямоугольной системе ко-
ординат X, Y, Z
полное напряжение р, возникающее на каждой его гра-
ни, может быть разложено на три взаимно ортогональных составляю-
щих (рис. 6.1): одно нормальное и два касательных в плоскости пло-
щадки.
Рис. 6.1
Нормальные напряжения будем обозначать через
,
σ
х
σ
y
,σ
z
, где
индекс обозначает ось координат, нормальную к площадке, а касатель-
ные напряжения обозначаются через τ с двумя индексами, первый из
которых соответствует оси, перпендикулярной к площадке, а второй –
оси, вдоль которой направлен вектор τ . Ориентация самих осей произ-
вольная. На невидимых гранях элемента, в силу однородности напря-
женного состояния, возникают,
соответственно, такие же напряжения,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 65
- 66
- 67
- 68
- 69
- …
- следующая ›
- последняя »
