Курс лекций по теоретическим основам электротехники. Исаев Ю.Н - 169 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

169
2
2
2
2
() () ();
() () ().
в
в
Uy Uch y IZsh y
U
Iy sh y Ich y
Z
=
γ+ γ
⎧
⎪
⎨
=γ+γ
⎪
⎩
, (15)
и учтем, что () ()cos(),() ()sin()ch y сhjy y sh y shjy j yγ= β= β γ= β= β, и
перепишем уравнения (15):
2
2
2
2
() cos( ) sin( );
() sin( ) cos( ).
в
в
Uy U y jIZ y
U
Iy j y I y
Z
=
β+ β
⎧
⎪
⎨
=β+β
⎪
⎩
(16)
Используя те же выражения для системы (5) можно записать урав-
нения линий без потерь через ток и напряжения в начале линии:
1
1
1
1
() cos( ) sin( );
() sin( ) cos( ).
в
в
Uy U y jIZ y
U
I
yj yI y
Z
=
β− β
⎧
⎪
⎨
=− β + β
⎪
⎩
(17)
§5.4 Коэффициент отражения
Отношение напряжения отраженной волны в конце линии к напряже-
нию падающей волны в конце линии называют
коэффициентом от-
ражения
по напряжению и обозначают
u
K
. В соответствии с формулой
(12) можно получить:
2
2 в
2
в
22нв
2 в
22
нв
1
в
2
2
2
l
u
l
U
UIZ
Z
A
eIZZ
K
UIZ U
Z
Z
Ae
Z
I
γ
−γ
−
−
−
== = =
+
+
+
.
Из этого выражения видно, что при
нв
Z
Z
согласованной нагрузке мы
получаем
0
u
K = , и следовательно нет отражённой волны, а при
н
Z →∞ холостом ходе мы получаем 1
u
K
=
то есть волна полностью
отражается.

Страницы