Электродинамика. Исаев Г.П. - 118 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

118
.Ом377120
)Z(
KABc
π
=
=
(15.12)
Выражение (15.12) представляет
дин кого сопротивления пере-
дающей линии в вакууме.
2. Рассмотрим случай магни
Хар
в технической электро-
амике понятие характеристичес
тодиэлектрика без потерь.
актеристики среды в данном случае будут иметь следую-
щие значения
.0,1,1
=
σ
>
μ
>ε
При данных значениях параметров из (15.6) получаем
=
εε
μμ
=
ε
μ
0
0
a
a
=
ω
−ε
μ
=
ω
σ
−ε
μ
=
ε
μ
=
a
a
a
a
a
a
c
0
jj
~
Z
.120
0
0
ε
μ
π=
ε
μ
×
ε
μ
=
ражения окончательно
можно записать
а основании полученного выН
()
.120Z
магнит.
c
ε
π=
(15.13)
Выражение (15.13) в технической электродинамике опре-
деля
μ
ух
сред
еально все волны, как правило, имеют сферический
фронт, тем не менее, рассматривая распространение радио-
волны на большие расстояния от радиоантенны, в виду боль-
шого радиуса кривизны сферы, фронт волны можно считать
лоским.
Что касается курса "Теория антенн и распространение ра-
ет понятие характеристического сопротивления пере-
дающей линии, заполненной магнитодиэлектриком без по-
терь.
16. Падение плоской волны на границу раздела дв
.
Р
п
           ( Z c ) BA K = 120 π = 377 Ом .
                                                    (15.12)
    Выражение (15.12) представляет в технической электро-
динамике понятие характеристического сопротивления пере-
дающей линии в вакууме.
    2. Рассмотрим случай магнитодиэлектрика без потерь.
Характеристики среды в данном случае будут иметь следую-
щие значения
                   ε > 1, μ > 1, σ = 0 .
    При данных значениях параметров из (15.6) получаем

                μa          μa                μa             μa     μ0 μ
        Zc =    ~ε =               σ
                                       =
                                                     0
                                                         =
                                                             εa
                                                                =
                                                                    ε0 ε
                                                                         =
                  a       εa − j            εa − j
                                   ω                 ω

                                           μ0   μ         μ
                                       =      ×   = 120 π   .
                                           ε0   ε         ε

    На основании полученного выражения окончательно
можно записать

               (Z c )магнит. = 120 π μ .
                                     ε            (15.13)
    Выражение (15.13) в технической электродинамике опре-
деляет понятие характеристического сопротивления пере-
дающей линии, заполненной магнитодиэлектриком без по-
терь.

    16. Падение плоской волны на границу раздела двух
сред.
    Реально все волны, как правило, имеют сферический
фронт, тем не менее, рассматривая распространение радио-
волны на большие расстояния от радиоантенны, в виду боль-
шого радиуса кривизны сферы, фронт волны можно считать
плоским.
    Что касается курса "Теория антенн и распространение ра-

                             118

Страницы