Электродинамика. Исаев Г.П. - 119 стр.

диоволн" то, при расчете диаграммы направленности радио-
антенны, в области так называемой ближней зоны, необходи-
мо рассматривать общий случай распространения электро-
магнитной волны.
    Пусть плоская электромагнитная волна, распространяю-
                                   μ ,ε ,σ
щаяся в среде1 с характеристиками a1 a1 1 , падает на гра-
ницу раздела со средой 2, характеристики которой равны, со-
             μ ,ε ,σ .
ответственно a 2 a 2 2       Пусть    среды    разделяются
некоторой поверхностью S (рис.2.6).




                            Рис. 2.6
                        →   →

   На рисунке векторы e n , e τ являются единичными ради-
                                  →
ус-векторами, из которых вектор e n называется единичным
                                       →
вектором внешней нормали, а вектор e τ называется единич-
ным вектором в тангенциальном или касательном направле-
нии относительно поверхности S.
    Пусть в первой среде электрическое поле характеризуется
                                               →
вектором напряженности электрического поля E 1 . Путем па-
                                           →
раллельного переноса перенесем вектор E1 в точку Р и раз-
ложим его по взаимоперпендикулярным направлениям
                            119