Электродинамика. Исаев Г.П. - 120 стр.

                       →     →      →
                       E1 = E n 1 + E τ1 .           (16.1)
    Аналогично выражению (16.1) можно записать выраже-
ния для векторов напряженности электрического поля в среде
2 и для векторов напряженности магнитного поля в средах 1 и
2. На основании сказанного, получаем
                      →      →      →
                      E 2 = E n 2 + E τ2 ,            (16.2)
                       →      →      →
                       H 1 = H n 1 + H τ1 ,           (16.3)
                       →       →        →
                       H 2 = H n 2 + H τ2 .           (16.4)
     Характеристики электрического и магнитного полей с
индексами τ в дальнейшем будем называть тангенциальными
или касательными проекциями, а характеристики с индексом
n в дальнейшем будем называть нормальными проекциями.
     Получим связь между нормальными и тангенциальными
проекциями векторов электрического и магнитного полей
электромагнитной волны на границе раздела двух сред.
     Рассматриваемые в дальнейшем граничные условия ис-
пользуются для сшивания получаемых решений для характе-
ристик электромагнитного поля на границе раздела сред.

    17. Граничные условия для нормальных составляю-
щих векторов магнитного поля.
    Проанализируем магнитную составляющую падающей на
границу раздела двух сред электромагнитной волны. Для рас-
смотрения поведения вектора магнитной индукции на грани-
це раздела двух сред, выделим некоторую область простран-
ства обоих сред в виде элементарного цилиндра с основанием
Δ S и длиной образующей цилиндра равной Δ h .




                             120