Электродинамика. Исаев Г.П. - 39 стр.

    16. Теорема о циркуляции вектора напряженности
магнитного поля в интегральной форме.
    Датский физик Эрстед в начале 19 века установил, что
вокруг провода с током возникает магнитное поле, обладаю-
щее векторным характером воздействия на магнитную стрел-
ку.
    Векторный характер воздействия магнитного поля поро-
ждаемого проводником с током должен характеризоваться
векторной величиной. В случае рассмотрения магнитного по-
ля в среде такой векторной величиной является вектор на-
                                   →

пряженности магнитного поля H . В случае рассмотрения су-
ществования магнитного поля в вакууме или в воздуха такой
векторной величиной является вектор магнитной индук-
   →

ции B .
    Анри Ампер на основе опытов Эрстеда установил закон,
который математически можно записать в следующем виде

                      ⎛ → →⎞
                     ∫⎜H d l ⎟ = I.
                     L⎝      ⎠
                                                   (16.1)
    Выражение (16.1) в электродинамике понимается в виде
теоремы о циркуляции вектора напряженности магнитного
       →
поля H .
    Циркуляция вектора напряженности магнитного поля по
замкнутому контуру L равна алгебраической сумме токов ох-
ватываемых контуром.
    В технической электродинамике выражение (16.1) назы-
вается также законом Ампера или законом полного тока. За-
пишем связь между интегральной I и дифференциальной j
характеристиками тока

                              ⎛→       →
                                           ⎞
                    I =   ∫ ⎝⎜ j d s ⎠⎟ .
                          S                        (16.2)
   С учетом соотношение (16.2) выражение (16.1) принима-
                               39