Электродинамика. Исаев Г.П. - 40 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

40
ет вид
∫
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
⎟
⎠
⎞
→→→
S
.sdjld
(16.3)
Выражение (16.3) в электродинам
рем
.
п ем теорему Стокса для вектора напряженности
∫
⎜
⎝
⎛
→
L
H
ике носит название тео-
ы о циркуляции вектора напряженности магнитного поля
→
H
в интегральной форме
За иш
магнитного поля
→
H
∫∫
⎟
⎠
⎜
⎝
=
⎟
⎠
⎜
⎝
SL
.sdHrotdH l
(16.4)
Приравнивая правые части выражений (16.3) и (16.4), да-
лее можно записать
⎞⎛⎞
→→→
∫
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
⎟
⎠
⎞
→→→
S
.sdjsd
(16.5)
Два интеграла по одной и той ж
гда
.jHrot
→→
=
(16.6)
Выражение (16.6) в электродинамике носит название тео-
ремы о циркуляции вектора напряженно
в ди
дифференциальной форме. В правой части выражения (16.6)
фи сти тока проводимости, в дальней-
шем
плотности сторонних токов и вектора
но о тока.
17. Закон электромагнитной индукци
ты
⎛
→
∫
⎜
⎝
⎛
→
S
Hrot
е поверхности равны то-
и только тогда, когда равны подинтегральные функции,
тогда из выражения (16.5) получаем
сти магнитного поля
фференциальной форме, в технической электродинамике
выражение (16.6) также называется законом полного тока в
гурирует вектор плотно
нами будут введены добавки в виде вектора плотности
тока смещения, вектора
плотности магнит г
и.
оводя эксперимен-Английский физик Майкл Фарадей пр
по воздействию магнитного поля на замкнутый контур, 
ет вид

                     ⎛ → →⎞          ⎛→ →⎞
                    ∫⎜H d l ⎟ =
                    L⎝      ⎠
                                    ∫⎜ j d s ⎟.
                                    S⎝       ⎠
                                                   (16.3)
   Выражение (16.3) в электродинамике носит название тео-
ремы о циркуляции вектора напряженности магнитного поля
→
H в интегральной форме.
    Запишем теорему Стокса для вектора напряженности
                   →
магнитного поля H
                 ⎛ → →⎞          ⎛     →   →
                                             ⎞
                ∫⎜H d l ⎟ =
                L⎝      ⎠
                                ∫⎜ rot H d s ⎟ .
                                S⎝           ⎠
                                                     (16.4)
    Приравнивая правые части выражений (16.3) и (16.4), да-
лее можно записать
                 ⎛     →   →
                             ⎞   ⎛→ →⎞
               ∫
               S⎝            ⎠  S⎝
                                        ∫
                 ⎜ rot H d s ⎟ = ⎜ j d s ⎟ .
                                         ⎠
                                                     (16.5)
    Два интеграла по одной и той же поверхности равны то-
гда и только тогда, когда равны подинтегральные функции,
тогда из выражения (16.5) получаем
                            →           →
                         rot H = j .                 (16.6)
    Выражение (16.6) в электродинамике носит название тео-
ремы о циркуляции вектора напряженности магнитного поля
в дифференциальной форме, в технической электродинамике
выражение (16.6) также называется законом полного тока в
дифференциальной форме. В правой части выражения (16.6)
фигурирует вектор плотности тока проводимости, в дальней-
шем нами будут введены добавки в виде вектора плотности
тока смещения, вектора плотности сторонних токов и вектора
плотности магнитного тока.

   17. Закон электромагнитной индукции.
   Английский физик Майкл Фарадей проводя эксперимен-
ты по воздействию магнитного поля на замкнутый контур,
                                40

Страницы