Электродинамика. Исаев Г.П. - 80 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

80
торы и для электрическ поля и векторы и для
магнитного поля. Поэтому, на система уравнений
Максвелла решается только для
магнитного поля. Во-первых
электрического поля
→
E
, во- , вектора напряженно-
сти магнитного поля
→
H
. Оста
вектор электри ког
ции магнитного поля ах
уравнений среды.
3. Основная задача элект
чаев, то в техниче-
ской
()
⎞
,t,z,y,xHt, =
⎟
Для получения полной информации об электромагнит-
ном поле мы должны знать четыре его характеристики: век-
→
E
→
D
→
H
→
B
ого
дву
, для
вторых
практике
х х
ве
для
арактеристик электро-
ктора напряженности
именно
льные две характеристики, а
о смещения
→
D
и вектор индук-чес
→
B
н одятся на основе материальных
родинамики.
одинамики является задача оп-Основной задачей электр
ределения характеристик электромагнитного поля в виде
векторов
→
E
,
→
D
,
→
H
и
→
B
по заданным распределениям заря-
дов и токов в системе. В общем, виде решение такой задачи
не существует. Что касается частных слу
электродинамике, такая задача решается, как правило, на
основании системы уравнений Максвелла в дифференци-
альной форме для следующих четырех векторных характери-
стик электромагнитного поля
→→→→
⎞⎛
()
,rDD
,t,z,y,xEt,rEE
→→→→
⎜
⎛
=
=
⎟
⎠
⎜
⎝
=
,t,z,y,xDt =
⎟
⎠⎝
()
→→→→
⎠
⎞
⎝
⎛
()
.t,z,y,xBt,rBB
→→→→
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
В общем случае, как это следует из записанных выраже-
rHH
⎜
=
   Для получения полной информации об электромагнит-
ном поле мы должны знать четыре его характеристики: век-
     →    →                                              →   →
торы E и D для электрического поля и векторы H и B для
магнитного поля. Поэтому, на практике система уравнений
Максвелла решается только для двух характеристик электро-
магнитного поля. Во-первых, для вектора напряженности
                       →
электрического поля E , во-вторых, для вектора напряженно-
                           →
сти магнитного поля H . Остальные две характеристики, а
                                                  →
именно вектор электрического смещения D и вектор индук-
                           →
ции магнитного поля B находятся на основе материальных
уравнений среды.

    3. Основная задача электродинамики.
    Основной задачей электродинамики является задача оп-
ределения характеристик электромагнитного поля в виде
         →    →   →        →
векторов E , D , H и B по заданным распределениям заря-
дов и токов в системе. В общем, виде решение такой задачи
не существует. Что касается частных случаев, то в техниче-
ской электродинамике, такая задача решается, как правило, на
основании системы уравнений Максвелла в дифференци-
альной форме для следующих четырех векторных характери-
стик электромагнитного поля
                    →
                         ⎛
                        → →
                                 ⎞ →
                    E = E⎜ r , t ⎟ = E(x, y, z, t ),
                         ⎝       ⎠
                      →   → →
                           ⎛       ⎞ →
                      D = D⎜ r , t ⎟ = D(x, y, z, t ),
                           ⎝       ⎠
       →
             ⎛
           → →
                     ⎞ →
       H = H ⎜ r , t ⎟ = H (x , y , z , t ) ,
             ⎝       ⎠
       →
            ⎛
           → →
                    ⎞ →
       B = B⎜ r , t ⎟ = B(x , y , z , t ).
            ⎝       ⎠
    В общем случае, как это следует из записанных выраже-
                                     80

Страницы