Теория волн. Иванов В.Б. - 104 стр.

                            В. Б. Иванов

ку и распространяющихся в противоположных направле-
ниях:
     ϕ = cos(ωt − kz ) − cos(ωt + kz ) = 2 sin(ωt ) sin(kz ).   (5.31)
    Формируется стоячая волна. Для волн в струне такое
импедансное условие означает жесткое закрепление конца
струны. Для проводящей линии, очевидно, бесконечно
большой импеданс соответствует просто размыканию ли-
нии.
     В противоположном случае, когда Z2 = 0, коэффици-
ент отражения обращается в 1 и также формируется
стоячая волна, но с другой начальной фазой модуляции
амплитуды и другой начальной фазой несущей:
     ϕ = cos(ωt − kz ) + cos(ωt + kz ) = 2 cos(ωt ) cos(kz ).   (5.32)
    Для волн в струне такой импеданс на границе означа-
ет полностью свободный конец струны. Для электрической
линии нулевой импеданс соответствует короткому замы-
канию удаленного конца.

               5.3. Компенсация отражения
    Отражение волн на границе раздела сред на практике
зачастую является нежелательным явлением. Так, оптиче-
ские приборы, получающие свет через стекла объективов,
должны получать максимально возможный световой по-
ток. Динамики, излучающие звуковые волны, должны от-
дать максимум звука в окружение и избегать отражения
внутрь, а плоскость между динамиком и внешним про-
странством тоже является границей раздела. Существует
ряд методов компенсации отражения на границе сред с
различными импедансами. Рассмотрим два из них.
     Первый вариант реализован в так называемой техно-
логии тонких пленок. Идея состоит в том, чтобы создать в
пространстве, из которого падает исходная волна, две от-

                                 104