Теория волн. Иванов В.Б. - 107 стр.

                      Теория волн

что набег фазы составляет величину 2Lk2. Отсюда следует
формула для толщины слоя среды 2:
                            nπ     λ
                       L=        =n 2,            (5.38)
                            2k 2    4
где λ2 – длина волны данной частоты в среде 2. Таким об-
разом, минимальная толщина слоя 2 будет составлять чет-
верть длины волны в веществе среды 2.
     Рассмотренная методика компенсации отражения
широко используется в виде так называемой технологии
тонких пленок, наносимых на объективы оптических при-
боров. Такие объективы получили название объективов с
просветленной оптикой. В частности, все более или менее
качественные фотокамеры снабжаются просветленной
оптикой. Наличие покрытия объектива тонкой пленкой
легко обнаружить визуально. Такой объектив имеет харак-
терное свойство отражать коротковолновый (фиолетовый)
и, менее заметно, длинноволновый (красный) концы ви-
димого спектра. Действительно, все рассмотренное выше
относится к фиксированной частоте. По мере удаления по
частоте от фиксированной в любую сторону компенсация
ухудшается. Просветленная оптика настраивается на ком-
пенсацию середины диапазона видимого света, в то время
как края диапазона все же отражаются.
     Другой метод компенсации отражения называется
методом плавного импеданса. Суть метода заключается в
том, что, применительно к рис. 5.3, среда 2 создается не
однородной, а с переменным по толщине волновым сопро-
тивлением. Импеданс вещества 2 слабо меняется на длине
волны. Разобьем условно область 2 на тонкие слои толщи-
ной λ/4, где λ – длина волны в данном слое. (Поскольку
изменение импеданса связано с изменение показателя
преломления, понятно, что толщины слоев будут разли-
чаться, но незначительно.) Так как толщина слоя равна
четверти длины волны, как и в методе тонких пленок,

                          107