Теория волн. Иванов В.Б. - 146 стр.

                       В. Б. Иванов

речь? Однако эта общность в то же время и универсальна.
Применительно к волнам в качестве выбранного направ-
ления может рассматриваться направление распростра-
нения, а свойством, зависящим от направления, может
быть, например, фазовая скорость волны. На самом деле
все здесь гораздо более разнообразно. Некоторые аспекты
этого разнообразия мы и рассмотрим в данной главе.

   7.1. Тензор диэлектрической проницаемо-
сти
    До сих пор мы рассматривали такие среды, в которых
отклик на наложение внешних электрических или магнит-
ных полей совпадал по направлению с полями-
источниками. Формально это сводилось к тому, что в ма-
териальных уравнениях D = εε 0 E и B = µµ0 H диэлектри-
ческая и магнитная проницаемости представляли собой
скалярные величины. Однако это далеко не всегда так.
     Причины, по которым индуцированные поля могут не
быть параллельными наложенным, разнообразны. Так,
например, в кристаллах имеются преимущественные на-
правления, вдоль которых могут смещаться заряды, и если
электрическое поле наложено не в этих направлениях, то
результирующее поле не параллельно исходному. В среде
со сторонним магнитным полем в поперечной к нему
плоскости заряды испытывают силу Лоренца, перпенди-
кулярную полю и скорости частиц – смещение вообще
перпендикулярно воздействию.
     Таким образом, в общем случае, например, материаль-
ное уравнение для электрических компонентов должно быть
                                          ^
записано символическим образом как D = ε ε 0 E , где ^ обо-
значает тензор. Более корректно представить его в мат-
ричной форме:


                           146