Теория волн. Иванов В.Б. - 145 стр.

                       Теория волн

и рассеянной волны, а ω0, ω1 и ω2 – соответствующие час-
тоты, то для них должны выполняться так называемые
условия пространственно-временного синхронизма:

                         k 2 = k 0 + k 1,
                                                     (6.62)
                         ω2 = ω0 + ω1.
     Итак, волновой вектор рассеянной волны есть век-
торная сумма волновых векторов падающей и рассеи-
вающей волн, а частота рассеянной волны есть алгебраи-
ческая сумма соответствующих частот. Следует особо от-
метить, что рассеяние будет возможно, если рассеянная
волна с указанным волновым вектором и частотой вообще
может существовать, то есть, если волновой вектор и час-
тота удовлетворяют дисперсионному уравнению
                          ω2 = ω2 (k 2 ).
    Возвращаясь от общих соотношений (6.62) к варианту
брэгговского рассеяния, мы должны положить ω0 равной
нулю – рассеивающие неоднородности не изменяются во
времени. При обратном рассеянии k 2 = − k 0 , откуда следу-
ет,                                                     что
k1 = 2k0 – пространственный период рассеивающих неод-
нородностей должен быть вдвое меньше длины падающей
волны, как мы и получили выше.



         7. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ
           В АНИЗОТРОПНОЙ СРЕДЕ
    Анизотропной называется среда, свойства которой
зависят от выбранного направления. Такое определение
выглядит весьма общим: что означает выбранное направ-
ление, кем или чем выбранное, о каких свойствах идет

                            145