Теория волн. Иванов В.Б. - 184 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

В. Б. Иванов
184
ность фаз может считаться неизменной на длительностях
этих цугов. Для видимого света длительность составляет
величину порядка 10
–8
с при пространственной длине цуга
порядка нескольких метров. Время анализа и накопления
измерений любым физическим прибором, не говоря уже о
человеческих глазах, несравнимо большее. Таким образом,
все усредняется и никакая интерференционная картина
не видна.
Проблема может быть решена с помощью разделения
света от одного источника на два канала, организованных
в средах с различными показателями преломления. Схема
такого разделения представлена на рис. 9.1.
Рис. 9.1. Разделение волн в двух средах
Источник находится в точке О. Создаются два пути S
1
и S
2
по которым волны распространяются в различных
средах с показателями преломления n
1
и n
2
. Сложение
волн производится в точке Р. Суммарное поле в этой точке
определяется выражением:
.coscos
2
2
2
1
1
1
−+
−
v
S
tA
v
S
tA
ωω
(9.3)
Здесь A
1
и A
2
– амплитуды волн, v
1, 2
= c/n
1, 2
– фазо-
вые скорости.
Разность фаз в точке Р:
)(
1122
1
1
2
2
SnSn
cv
S
v
S
−=
−=
ω
ωδ
(9.4) 
                          В. Б. Иванов

ность фаз может считаться неизменной на длительностях
этих цугов. Для видимого света длительность составляет
величину порядка 10–8 с при пространственной длине цуга
порядка нескольких метров. Время анализа и накопления
измерений любым физическим прибором, не говоря уже о
человеческих глазах, несравнимо большее. Таким образом,
все усредняется и никакая интерференционная картина
не видна.
     Проблема может быть решена с помощью разделения
света от одного источника на два канала, организованных
в средах с различными показателями преломления. Схема
такого разделения представлена на рис. 9.1.




              Рис. 9.1. Разделение волн в двух средах

    Источник находится в точке О. Создаются два пути S1
и S2 по которым волны распространяются в различных
средах с показателями преломления n1 и n2. Сложение
волн производится в точке Р. Суммарное поле в этой точке
определяется выражением:

                     S                    S 
            A1 cos ω  t − 1  + A2 cos ω  t − 2 .          (9.3)
                     v1                        v2  
    Здесь A1 и A2 – амплитуды волн, v1,           2   = c/n1,   2   – фазо-
вые скорости.
    Разность фаз в точке Р:

                   S   S  ω
            δ = ω  2 − 1  = ( n2 S2 − n1S1 )                      (9.4)
                    v2 v1  c

                               184

Страницы