Теория волн. Иванов В.Б. - 186 стр.

                           В. Б. Иванов

                                           2
                                        d
                     s12, 2 = l 2 +  x ±  .                 (9.5)
                                        2
     Отсюда     определим            разность   квадратов    путей
s − s = ( s1 − s2 )( s1 + s2 ) = 2 xd . Будем считать, что расстоя-
 2
 1
     2
     2
ние между источниками мало по сравнению с расстояни-
ем от источников до экрана d << l, а также x << l. При
этом s1 + s2 ≈ 2l. Тогда s1 – s2 ≈ xd/l. Если показатель пре-
ломления среды равен n, то оптическая разность хода в
точке Р составит:
                             xd
                      ∆=n       .                             (9.6)
                              l
     Перемещая точку наблюдения по x, мы будем наблю-
дать чередование максимумов и минимумов освещенно-
сти. Координаты максимумов будут определяться тем, что
оптическая разность хода в них составляет целое число
длин волн:
                                l
                      xmax = ± m λ .                          (9.7)
                                d
     Здесь m = 0, 1, 2, … , λ = λ0/n, λ0 – длина волны в ва-
кууме. Координаты минимумов получаются заменой в
(9.7) величины m на m + 1/2.
      Расстояние между соседними минимумами или мак-
симумами является постоянной величиной ∆x = lλ/d. От-
сюда можно получить формулу для экспериментального
определения показателя преломления из наблюдения ин-
терференционной картины:
                           lλ0
                      n=       .                              (9.8)
                           d∆x
     Интерференционная картина в пространстве может
создаваться при сложении двух плоских волн. Пусть име-
                                186