Рентгеновское излучение. Изотов В.В - 5 стр.

UptoLike

5
переходам с более высоких уровней на уровень вакансии с излучением
рентгеновского кванта.
Если выбит K-электрон, то переходы на образовавшуюся вакансию с
выше лежащих L,M,N... уровней образуют наиболее коротковолновую K- серию
излучения. Аналогичный процесс наблюдается при переходах на вакансии L-
уровней (L-серии), вакансии M-уровней (M-серии) и т.д.
Рис 1. Схема рентгеновских уровней и переходов, образующих K, L, M, N
серии. K
гр
, L
гр
, M
гр,
N
гр
- границы серий, соответствующие переходам в
непрерывный спектр. n - главное квантовое число.
Разность энергий конечного (
E
n
f
) и начального (
E
n
i
) уровней равна
энергии Е = h
ν = E
n
f
-E
n
i
фотона, испускаемого при переходе из начального i-
го в конечное f-е состояние и соответствует спектральной линии частоты
ν.
Внутренний электрон атома находится в экранированном кулоновском
поле и его состояние очень похоже на состояние электрона водородоподобного
иона. Разница состоит в том, что находится он не в поле с зарядом Ze, а в поле с
эффективным зарядом Z
эф
e=(Z – a
1
)e, где a
1
- постоянная полного
экранирования.
Выражение для энергии внутреннего электрона может быть представлено
формулой, подобной формуле для атома водорода, но с эффективным зарядом
(Z –
a
1
) e.
переходам с более высоких уровней на уровень вакансии с излучением
рентгеновского кванта.
      Если выбит K-электрон, то переходы на образовавшуюся вакансию с
выше лежащих L,M,N... уровней образуют наиболее коротковолновую K- серию
излучения. Аналогичный процесс наблюдается при переходах на вакансии L-
уровней (L-серии), вакансии M-уровней (M-серии) и т.д.




  Рис 1. Схема рентгеновских уровней и переходов, образующих K, L, M, N
  серии. Kгр, Lгр, Mгр, Nгр - границы серий, соответствующие переходам в
  непрерывный спектр. n - главное квантовое число.

       Разность энергий конечного ( E n f ) и начального ( E n i ) уровней равна
энергии Е = hν = ⎜ E n f - E n i ⎜ фотона, испускаемого при переходе из начального i-
го в конечное f-е состояние и соответствует спектральной линии частоты ν.
        Внутренний электрон атома находится в экранированном кулоновском
поле и его состояние очень похоже на состояние электрона водородоподобного
иона. Разница состоит в том, что находится он не в поле с зарядом Ze, а в поле с
эффективным зарядом Zэфe=(Z – a1)e, где a1 - постоянная полного
экранирования.
        Выражение для энергии внутреннего электрона может быть представлено
формулой, подобной формуле для атома водорода, но с эффективным зарядом
(Z – a1) e.


                                         5