Электромеханика. Жесткова Ю.Е - 133 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

7.6.1 Однофазный коллекторный двигатель с последовательным
возбуждением
Однофазный двигатель с последовательным возбуждением имеет такое
же устройство и схему соединения обмоток (рис. 7.34), как и двигатели по-
стоянного тока с последовательным возбуждением, однако во избежание
больших потерь на вихревые токи сердечник статора собирается из листков
электротехнической стали, изолированных друг от друга.
В рассматриваемом двигателе магнитный поток Ф и ток
якоря (возбу-
ждения) переменные. Между ними существует небольшой угол
α
фазового
сдвига, обусловленного потерями в стали: tIi
m
ω
sin
=
,
(
)
α
ω
−
= tФФ
m
sin
(рис. 7.35). Так как вращающий момент определяется произведением тока в
якоре и магнитного потока, то
()
()()
αωα
π
αωω
π
−−=
=−⋅==
tФI
a
PN
ttФI
a
РN
CIФM
mm
mm
2coscos
4
sinsin
2
, (7.64)
то есть вращающий момент является суммой двух моментов, один из кото-
рых представляет собой постоянную величину
α
π
cos
4
ср mm
ФI
a
РN
M = , (7.65)
а другой - переменную, изменяющуюся во времени с двойной частотой:
()
α−ω
π
= tФI
a
РN
M
mm
2cos
4
пер
. (7.66)
U
I
a
R
E
Ф
ОВ
КО
ДО
i
Ф
М
М
ср
М
i
t
 7.34  7.35
Таким образом, однофазный коллекторный двигатель развивает вра-
щающий момент, изменяющийся во времени с двойной частотой. Вследствие
механической инерции якорь не успевает изменять свою скорость, так что
изменение вращающего момента не отражается на скорости вращения, то 
       7.6.1 Однофазный коллекторный двигатель с последовательным
             возбуждением
      Однофазный двигатель с последовательным возбуждением имеет такое
же устройство и схему соединения обмоток (рис. 7.34), как и двигатели по-
стоянного тока с последовательным возбуждением, однако во избежание
больших потерь на вихревые токи сердечник статора собирается из листков
электротехнической стали, изолированных друг от друга.
      В рассматриваемом двигателе магнитный поток Ф и ток якоря (возбу-
ждения) переменные. Между ними существует небольшой угол α фазового
сдвига, обусловленного потерями в стали: i = I m sin ωt , Ф = Фm sin (ωt − α )
(рис. 7.35). Так как вращающий момент определяется произведением тока в
якоре и магнитного потока, то
                    РN
  M = CIФ =             I mФm sin ωt ⋅ sin (ωt − α ) =
                    2πa
      PN
  =       I mФm (cos α − cos(2ωt − α ))
      4πa                                                ,   (7.64)
  то есть вращающий момент является суммой двух моментов, один из кото-
рых представляет собой постоянную величину
                      РN
             M ср =       I mФm cos α ,                                          (7.65)
                      4πa
  а другой - переменную, изменяющуюся во времени с двойной частотой:
                               РN
                    M пер =        I mФm cos(2ωt − α ) .                         (7.66)
                               4πa
                U
                                                Ф i                   М
                                                М
        Ia             Ф       ОВ               Мср
                                                                                   t
              КО                      ДО                          i
                           E
                                       R


                        7.34                                              7.35
     Таким образом, однофазный коллекторный двигатель развивает вра-
щающий момент, изменяющийся во времени с двойной частотой. Вследствие
механической инерции якорь не успевает изменять свою скорость, так что
изменение вращающего момента не отражается на скорости вращения, то

Страницы