Электромеханика. Жесткова Ю.Е - 176 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

или, учитывая, что
нач.
S =1, и
кон.
S =0,
)1(
2
1
2
1
2
0
п
0
R
R
J
А +=Δ
ω
(10.12)
Из (10.12) следует, что потери при пуске состоят:
1)
из потерь в роторной цепи:
2/
2
0
по2
ω
JА =Δ
, определяемых запасом
кинетической энергии, которую приобретает привод к концу пуска;
2)
из потерь в статорной цепи:
1
2
1
2
0
по1
2
R
R
J
А ⋅=Δ
ω
, зависящих от сопро-
тивлений резисторов
1
R
и
2
R
′
, чем больше
2
R
′
, тем меньше потери в статоре
асинхронного двигателя. Уменьшение потерь в статоре с ростом
2
R
′
объясня-
ется уменьшением пускового тока.
В двигателях единой серии с короткозамкнутым ротором
21
RR
′
=
, т.е. в
этом случае
по2по1
АA Δ=Δ .
Потери энергии при пуске под нагрузкой (
const
c
=
M
) могут быть оп-
ределены по формуле
сп.ср
п.ср
Пп
0
ММ
М
АA
−
≈Δ
, (10.13)
где
(
)
2
номп
п.ср.
МК
М
⋅+
=
λ
– средний пусковой момент асинхронного
двигателя;
номппномmax
; ММКMM
=
=
λ
,
п
М – пусковой момент.
10.3 Нагрев и охлаждение двигателя
   
Потери энергии в двигателе вызывают нагрев его отдельных частей.
Допустимый нагрев двигателя определяется нагревостойкостью применяе-
мых изоляционных материалов. Чем больше нагревостойкость, тем при той
же мощности меньше габариты.
Исследование тепловых процессов в двигателях, производится при
следующих допущениях: 1) двигатель рассматривается как однородное тело,
обладающее бесконечно большой теплопроводностью; 2) теплоотдача во
внешнюю среду пропорциональна
первой степени разности температур дви-
гателя и окружающей среды; 3) температура окружающей среды постоянна;
4) теплоемкость двигателя, мощность тепловых потерь и теплоотдача не за-
висят от температуры двигателя. 
  или, учитывая, что S нач. =1, и S кон. =0,
                      Jω 02        R1
              ΔАп 0 =       (1 +         )                           (10.12)
                       2           R12
     Из (10.12) следует, что потери при пуске состоят:
     1) из потерь в роторной цепи: ΔАпо2 = Jω 02 / 2 , определяемых запасом
кинетической энергии, которую приобретает привод к концу пуска;
                                            Jω 02 R1
     2) из потерь в статорной цепи: ΔАпо1 =      ⋅   , зависящих от сопро-
                                             2 R1
                                                    2
тивлений резисторов R1 и R2′ , чем больше R2′ , тем меньше потери в статоре
асинхронного двигателя. Уменьшение потерь в статоре с ростом R2′ объясня-
ется уменьшением пускового тока.
      В двигателях единой серии с короткозамкнутым ротором R1 = R2′ , т.е. в
этом случае ΔAпо1 = ΔАпо2 .
     Потери энергии при пуске под нагрузкой ( M c = const ) могут быть оп-
ределены по формуле
                     М п.ср
       ΔAп ≈ АП 0              ,                                   (10.13)
                  М п.ср − М с
                  (λ + К п ) ⋅ М ном
  где М п.ср. =                 – средний пусковой момент асинхронного
                     2
двигателя; λ = M max M ном ; К п = М п М ном , М п – пусковой момент.

     10.3    Нагрев и охлаждение двигателя


      Потери энергии в двигателе вызывают нагрев его отдельных частей.
Допустимый нагрев двигателя определяется нагревостойкостью применяе-
мых изоляционных материалов. Чем больше нагревостойкость, тем при той
же мощности меньше габариты.
      Исследование тепловых процессов в двигателях, производится при
следующих допущениях: 1) двигатель рассматривается как однородное тело,
обладающее бесконечно большой теплопроводностью; 2) теплоотдача во
внешнюю среду пропорциональна первой степени разности температур дви-
гателя и окружающей среды; 3) температура окружающей среды постоянна;
4) теплоемкость двигателя, мощность тепловых потерь и теплоотдача не за-
висят от температуры двигателя.

Страницы