Гидрогазодинамика. Жуков Н.П. - 53 стр.

UptoLike

Составители: 

53
7. ТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ И НЕВЯЗКОГО
(ИДЕАЛЬНОГО) ГАЗА
Скорость распространения возмущений. Метод малых возмуще-
ний. Гидравлический удар. Прямой скачок уплотнения. Характеристи-
ки одномерного течения. Движение идеального газа в канале перемен-
ного сечения (сопло Лаваля). Сверхзвуковые течения. Косой скачок
уплотнения. Особенности двухкомпонентных и двухфазных течений.
Течение жидкости при фазовом равновесии. Тепловой скачок и скачок
конденсации.
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
Определение скорости распространения малых возмущений в не-
подвижной газовой среде.
Пусть по какой-либо причине в трубе образовалась волна, дви-
жущаяся влево со скоростью u (рис. 7.1 а). Причиной образования та-
кой волны может быть, например, ускоренное или замедленное дви-
жение поршня. Чтобы изучить стационарное течение, сообщим систе-
ме скорость –u. Тогда волна окажется неподвижной, слева от волны
газ будет двигаться со скоростью u (вправо), а справа со скоростью
u+u (рис. 7.1 б).
Единственное принимаемое допущение малое значение u по
сравнению с u, т.е.
u
u
<< 1.
Другими словами, рассматриваются волны с конечным, но малым
изменением параметров.
Чтобы установить связь между параметрами газа до и после вол-
ны, применим уравнение неразрывности и количества движения
(
)
(
)
( )( )
+++ρ+ρ=+ρ
+ρ+ρ=ρ
.
;
2
2
ppuupu
uuu
(7.1)
и и,
ρ
ии
+
ρ
+
ρ
а) б)
Рис. 7.1. К расчёту скорости распространения малых возмущений