Гидрогазодинамика. Жуков Н.П. - 54 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

54
Совместное решение уравнений (7.1) при условии
u
u∆
<< 1 позво-
ляет найти зависимость между изменением давления и плотности в
волне (∆ p и ∆ρ) и скоростью распространения волны u
ρ∆
∆
=
p
u , м/с. (7.2)
Скоростью звука называют скорость распространения волны
очень малой интенсивности, т.е.
S
d
dp
a
ρ
=
, м/с. (7.3)
При малой интенсивности волны потери в ней отсутствуют и по-
этому распространение звуковой волны (а практически – и волн ко-
нечной, но малой интенсивности) можно рассматривать как изоэнтро-
пическое течение. Соответственно этому индекс S в формуле (7.3)
подчёркивает, что производная
ρd
dp
должна браться при постоянной
энтропии.
Известно, что скорость звука зависит от температуры газа. Эту
зависимость легко установить, воспользовавшись уравнением
const=
ρ
k
p
и уравнением состояния. Легко убедиться, что
kzRTa =
, м/с.
Таким образом, скорость звука зависит от физических свойств га-
за и его температуры.
Наряду со скоростью звука а, важную роль играет критическая
скорость. Смысл введения критической скорости становится ясным,
если воспользуемся уравнением энергии
HQii +=−
*
1
*
2
при условии отсутствия подвода энергии и тепла (Q = H = 0), т.е.
*
1
*
2
ii =
, Дж/кг,

Страницы