Оптика. Жукова В.А - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Т.к. в (1.7) не входит зависимость от угла
α, то это означает, что все
лучи, вышедшие из точки A под произвольными углами (в пределах спра-
ведливости параксиального приближения), соберутся в точке B. Таким об-
разом, сферическая преломляющая поверхность в параксиальном прибли-
жении формирует изображение точечного источника.
Формула тонкой линзы
Сферическая линза имеет две преломляющие поверхности, поэтому
прохождение лучей через линзу можно рассматривать как процесс после-
довательного преломления сначала на одной, а затем на другой сфериче-
ской поверхности. В качестве оптической оси в этой системе выбирается
линия, проходящая через центры кривизны преломляющих поверхностей
С
1
и С
2
. По-прежнему направим ось координат Z вдоль оптической оси и
поместим на ней точечный источник в точку А (рис. 1.2). При этом после
преломления на первой поверхности образуется промежуточное изображе-
ние B
′, которое выступает в качестве источника для второй преломляющей
поверхности.
Если обозначить через z
1
и z
2
′ положение источника А и промежуточ-
ного изображения В
′ относительно точки пересечения оптической оси с
первой преломляющей поверхностью O
1
, а через z
1
′ и z
2
соответственно
положение промежуточного В
′ и результирующего В изображения относи-
тельно соответствующей точки O
2
, то можно записать:
21 2
21 1
121
21 2
nnnn
zz R
nn nn
zz R
1
2
−
⎧
−=
⎪
′
⎪
⎨
−
⎪
−=
⎪
′
⎩
, (1.8)
где R
1
и R
2
– радиусы кривизны преломляющих поверхностей линзы, n
2
–
показатель преломления материала линзы и
n
1
– показатель преломления
C
2
z
2
-z
1
O
2
O
1
n
2
n
1
R
1
R
2
n
1
A
B
B
′
C
1
z
1
′
z
2
′
Рис 1.2.
8

Страницы