Квантовые эффекты в мезоскопических системах. Ч.I. Квантовое туннелирование с диссипацией. Жуковский В.Ч - 23 стр.

своем термическом равновесии, то ее внутренняя структура участвует в итоге
(в окончательных результатах) исключительно через единственную ком-
плексную функцию Y ( w) существенно квазичастичной полной проводимо-
сти контакта. В этом случае соотношения (1.2.1) и (1.2.4) эквивалентны мо-
дели резистивно-шунтированного контакта:
                 I J = I C sin j + I q ,      Iq = I    q
                                                            + I (t ),

                  Iq = V / R,       R - 1 = Y (0),     I%(t ) = 0 ,
                                                                        (1.2.5)
где скобки ... означают усреднение по координатам x среды-термостата.
В пределах классического приближения к j и Q , спектральная плотность
S I ( w) флуктуационного тока I%(t ) подчиняется обычной формуле Найкви-
ста.
      С адиабатическим гамильтонианом (1.2.4) можно получить разумное
описание поведения контакта любого типа при низком напряжении, особенно
если E J и R рассматриваются как эмпирические параметры (так что R - 1
не должна исчезать при T ® 0 ). Более того, эта модель количественно кор-
ректна для контактов с внешними низкоомными ( R = R N ) шунтами.
      Механическая аналогия. Дополнительное преимущество макроскопи-
ческой модели (1.2.4) состоит в том, что поведение контакта Джозефсона в
этом приближении в точности подобно ситуации нерелятивистского кванто-
вого одномерного движения механической частицы массы m вдоль оси j в
периодическом потенциале (1.2.3) под действием дополнительной внешней
силы F (t ) и силы вязкого трения Fq = - hj&, если
                     2                                 2
                 жh ц ч C, p = ж      hцчQ , h = ж       hц
                                                          ч R - 1,
            m = зз ч  ч
                                    з ч
                                    з   ч
                                                      з ч
                                                      з   ч
                и2e ш               и2e ш             и2e ш
                                                                   (1.2.6)
                         жh ц
                            ч               ж  h  ц
                                                  чI q .
               F (t ) = зз ччI (t ), Fq = и зз 2e ч
                                                  ч
                        и2e ш                     ш
      Эта аналогия может дать достаточно полезное проникновение в дина-
мику контакта Джозефсона, а также обеспечивает более общий характер ре-
зультатов, полученных в этой области [82]. Проблема квантовых флуктуаций
тока и напряжения подробно изложена в [82].
     Эксперименты. Эксперименты [6, 82] показали непосредственную
очевидность квантовых флуктуаций (т. е. «нулевого» движения или «нуле-
вых» колебаний) макроскопического объекта и оказались в хорошем соответ-
ствии с макроскопическим подходом Андерсона. Учитывая важность про-
блемы макроскопической визуализации рассматриваемых реально-квантовых