Составители:
(ρ
2
/
Р(ρ))∂
2
Р(ρ)/∂ρ
2
+ (Р(ρ)/ρ) (∂Р(ρ)/∂ρ) + æ
2
ρ
2 
= - (1/Ф(ϕ)) (∂
2
Ф(ϕ)/∂ϕ
2
).         
(6.71) 
 Левая  и  правая  части  этого  уравнения  зависят  от  разных  переменных, 
поэтому оно может быть справедливо только в том случае, когда обе его части 
равны одной и той же постоянной величине. Пусть этой постоянной величиной 
будет некоторый коэффициент m
2
, физический  смысл которого мы определим 
позднее.  В  этом  случае  уравнение (6.71) может  быть  представлено  в  виде 
системы из двух однородных дифференциальных уравнений 
∂
2
Ф(ϕ)/∂ϕ
2
+m
2
Ф(ϕ)=0.                                                                        (6.72) 
(ρ
2
/Р(ρ))∂
2
Р(ρ)/∂ρ
2
+(Р(ρ)/ρ)(∂Р(ρ)/∂ρ)+æ
2
ρ
2
-m
2
=0.                          (6.73) 
Уравнение (6.72) является  уже  хорошо  нам  знакомым  однородным 
дифференциальным  уравнением  второго  порядка,  решением  которого  могут 
быть  показательные  или  тригонометрические  функции (см. (6.19) и (6.20) ). 
Помня  о  том,  что  мы  ищем  распределение  поля  в  поперечном  сечении 
волновода, где это поле представляет собой стоячие волны, оставляем решение 
в виде суммы тригонометрических функций  
Ф(ϕ)=М
1
cos(mϕ)+М
2
sin(mϕ).                                                             (6.74) 
Так  как  рассматриваемый  волновод  обладает  круговой  симметрией,  то 
начало отсчета  угла ϕ может быть выбрано произвольно, и формулу для Ф(ϕ) 
можно записать в следующем виде :  
  Ф(ϕ)=Мcos(mϕ).                                                                                (6.75) 
Коэффициент  m , входящий  в  аргумент  косинуса  в  выражении (6.75), 
может  быть  только  целым  числом, так как значение функции  Ф(ϕ)  не  должно 
изменяться при изменении  ϕ  на величину, кратную 2π. Таким образом 
m=0,1,2,…                                                                                            (6.76) 
Величина  амплитудного  коэффициента  М  зависит  от  параметров 
источника, возбуждающего собственные волны в волноводе. 
Займемся решением уравнения (6.73). После несложных преобразований 
оно может быть представлено в следующем виде: 
∂
2
Р(ξ)/∂ξ
2
+(1/ξ)(∂Р(ξ)/∂ξ)+(1-m
2
/ξ
2
)Р(ξ)=0,                                      (6.77) 
где ξ  =  æ⋅ρ - независимая переменная. 
Уравнение (6.77) представляет  собой  хорошо  известное  в 
математической  физике  уравнение  Бесселя,  решением  которого  являются 
специальные  функции  Бесселя  первого  и  второго  рода  порядка m ( J
m
  и N
m
соответственно): 
P(ξ)=AJ
m
(ξ)+BN
m
(ξ),                                                                           (6.78) 
где   m -порядок функции Бесселя. 
75
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 73
- 74
- 75
- 76
- 77
- …
- следующая ›
- последняя »
