Составители:
Рубрика:
16
Как и следовало ожидать, V
гр
оказывается меньше, чем V. Примеча-
тельно, что всегда выполняется условие
V
гр
V
ф
= V
2
.
Найдем длину волны Е- и Н-волн, распространяющихся вдоль ли-
нии передачи.
Фазовая скорость V
ф
определяет длину волны в линии передачи, ко-
торую мы обозначим Λ и будем понимать под ней расстояние, которое
Е- или Н-волна проходит вдоль линии за отрезок времени, равный пе-
риоду колебаний T:
Λ = V
ф
T. (37)
Подставляя в (37) значение V
ф
из (35), и учитывая, что T = λ / V,
получаем
Λ = λ / (1 – (λ / λ
кр
)
2
)
0.5
= λ / (1 – (f
кр
/ f)
2
)
0.5
, (38)
где λ – длина волны в свободном пространстве, соответствующая час-
тоте генератора, возбуждающего Е- и Н-волны в линии передачи.
Как и следовало ожидать, при одной и той же частоте возбуждения
длина волны в линии передачи Λ оказывается больше длины волны в
свободном пространстве λ.
Из формул (38) и (35) следует, что с увеличением частоты возбужда-
ющего генератора длины волн электрических и магнитных волн в ли-
нии передачи и их фазовые скорости приближаются к длине волны и
фазовой скорости плоской волны в свободном пространстве. Этот ре-
зультат можно объяснить тем, что, по мере увеличения частоты, отно-
сительные (по отношению к λ) размеры поперечного сечения линии
передачи возрастают и условия распространения волн вдоль линии пе-
редачи все больше приближаются к условиям, существующим при рас-
пространении волны в свободном пространстве.
Наоборот, при стремлении f к f
кр
значения Λ и V
ф
все больше превос-
ходят λ и V, стремясь в пределе (при f = f
кр
) к бесконечности.
Установив общие свойства направляемых волн, перейдем к рассмот-
рению структуры электромагнитного поля этих волн для конкретных
направляющих систем.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »