Теоретическая электротехника в электрооборудовании. Калинин В.Ф - 178 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

22
hR
h
AC
OC
+
= ;
( )
3
22
0
2
2
hR
dlqh
dF
+επ
γ
=
;
( ) ( )
∫
π
+ε
γ
=
+επ
γ
=
R
hR
qhR
hR
dlqh
F
0
3
22
0
2
3
22
0
2
22
.
Пределы от
0=
l
до
,
Rl
π=
так как мы рассматриваем одновременно элемент длины
ld
2
. Сделаем подстановку:
( ) ( )
5
3
22
12
98
3
22
0
21
106,3
1,005,0
1,0
1084,84
103,31067,1
4
−
−
−−
⋅=
+
⋅
⋅⋅π⋅
⋅⋅⋅
=
+
επ
=
hR
hqq
F
Н.
12.7. Число силовых линий, исходящих из заряда
q
, согласно теореме Остроградского-Гаусса
0
0
ε
=
q
N
,
π4
0
N
– число линий внутри телесного угла в один стерадиан;
0
4 επ
ω
=
q
N
– число линий внутри телесного угла ω.
22
RarOA
+==
,
где
hrS
π= 2
– площадь поверхности сегмента;
arOCh
−
=
=
.
( )
+
−π=
−π
===ω
22
222
12
2
Ra
a
r
arr
r
S
r
S
;
=⋅⋅
+
−
⋅⋅
=
+
−
ε
=
−
−
9
22
12
22
0
1067,6
06,0045,0
045,0
1
1084,82
1
1
2
1
q
Ra
a
N
150
=
В ⋅ м.
12.8. Построим цилиндр радиуса
r
, ось которого совместим с нитью, пусть высота цилиндра
H << L
.
Е
– напряжённость поля в любой точке боковой поверхности цилиндра;
L
q
=γ
– линейная плотность заряда нити.
HErN
π
=
2
–
полный
поток
напряжённости
.
В
силу
теоремы
Остроградского
-
Гаусса
0
1
ε
=
q
N
,
где
L
H
qHq
=γ=
1
.
Окончательно
получаем
5
312
7
0
1075,6
8,01051084,82
105,1
2
⋅=
⋅⋅⋅⋅⋅π⋅
⋅
=
πε
=
−−
−
rL
q
E
В
/
м
.
12.9.
21
UUU
+=
,
где
1
U
–
разность
потенциалов
на
границах
парафиновой
пластинки
;
2
U
–
разность
потенциалов
на
границах
воздушного
зазора
.
111
dEU
=
;
)(
122
ddEU
−=
,
где
1
E
–
напряжённость
поля
в
парафине
;
2
E
–
напряжённость
поля
в
воздушном
зазоре
.
Если
поле
создано
равномерно
заряженной
бесконечной
плоскостью
,
то
0
2
εε
σ
=
E
;

Страницы